Алексеев Николай Егорович. Явления Вселенной

Явления Вселенной -- это свойство Пространства

Введение

Воздух, все материальные тела окружающего нас мира (в том числе и мы) представляют собой Пространство, в котором находятся скопления множества хаотично движущихся частиц разных величин -- молекул, атомов. Молекулы, атомы так же представляют собой скопления, в которых так же хаотично движутся частицы разных величин -- нейтроны, протоны, электроны. Нахождение в Пространстве множества хаотично движущихся частиц свидетельствует об их абсолютной взаимной отражаемости. Естественно, нет основания полагать, что нейтроны, протоны, электроны могут представлять монолитными, неделимыми образованиями, ибо для абсолютно взаимной отражаемости они должны иметь соответствующую структуру строения, и так далее относительно последующих еще более малых частиц. Поэтому, возможно, устройство окружающего нас мира основано на множестве значительно более малых, чем электрон, хаотично движущихся в Пространстве абсолютно взаимно отражаемых и совершенно однородных частиц разных величин. На этой основе предлагается исследование, раскрывающее устройство электронов, протонов, нейтронов, атомов, молекул; подтверждающее данные всех фундаментальных научных экспериментов и наблюдений, раскрывающее причины возникновения известных и неизвестных сил, начиная от гравитационной и кончая внутриядерными. В конечном итоге, исследование сводит все явления Вселенной к свойству Пространства.

Фундаментальные факторы окружающей нас среды

Мысль, что вся материя окружающего нас мира состоит из очень маленьких, совершенно однородных частиц существовала ещё во времена Сократа. Предлагаемое исследование представляет попытку подтверждения фундаментальности этой мысли.

Исследуем окружающую нас среду путём непосредственного, здравого восприятия и осмысления с целью установления основных, истинно фундаментальных факторов её существования. Что окружает нас ? Конечно, в первую очередь Пространство, в котором мы находимся и свободно совершаем движения. Далее, в результате совершения движения мы обнаруживаем наличие в Пространстве всевозможных материальных объектов.

Материальный объект -- это то, что препятствует совершению свободного движения другим материальным объектам, которыми мы и сами являемся. Только после совершения движения, непосредственным соприкосновением мы можем установить истину наличия материального объекта в Пространстве; видением или слухом возможна ложная информация. Следовательно, движение

материальных объектов является неотъемлемым фактором истины их наличия

в Пространстве.

Дальнейшее исследование окружающей нас среды сводится к

исследованию Пространства, материальных объектов и их движения, то есть

окружающая нас среда основана на фундаменте Пространства, материи и её движения в Пространстве. Без этих факторов невозможен ни один участок всего

окружающего нас мира. Вселенная, все явления в ней, можно уверенно утверждать, основаны на фундаменте этих трёх факторов.

Определим и примем за основу исследований признаки факторов Пространства, материи и движения так же путём здравого восприятия и осмысления.

Пространство

Пространство -- это необъяснимый фактор бытия. Истинно оно воспринимается только возможностью свободно совершать движения. В состоянии свободного движения в Пространстве находятся материи гигантских галактик и элементарных частиц. Для возможности свободного движения в Пространстве необходимо отсутствие в нём торможения, сопротивления движению материи, поэтому можем принять, что признаком Пространства является отсутствие в нём какого-либо силового действия на материю.

Материя

Материя -- это также необъяснимый фактор бытия. На основании её возможности беспредельного разделения можно заключить, что материальный объект состоит из очень большого количества чрезвычайно малых крупинок материи-частиц. Частица материи -- это объёмный объект в Пространстве, чем-то отличающийся от него внутренним содержанием -- массой m.

Фактор материи-частицы содержит в себе и фактор Пространства, ибо частица существует в Пространстве и занимает определённый его объём. Принимая во внимание только самое очевидное, основное и общее для всех тел окружающей нас среды можно принять за основу: между материальными частицами, подобно как между бильярдными шарами, нет сил взаимного тяготения и отталкивания на расстоянии; сила взаимоотталкивания возникает только в момент их столкновения друг с другом, из-за чего происходит изменение скорости и направления их движения.

Для начала исследования примем: Пространство первично содержит движущиеся хаотично шарообразные, абсолютно упругие и гладкие частицы m_о, m₁, m₂; m_о<< m₁<< m₂; Кm_о>> Кm₁>>Кm₂. Кm -- количество частиц в Пространстве. Во Вселенной первичных шарообразных взаимоупругих частиц нет, но для экспериментальных и теоретических исследований

примем их существование с фундаментальными признаками элементарных

частиц -- это эффект абсолютной взаимоупругости, инерционная масса m и движение V.

Движение

Движение содержит в себе факторы Пространства и материи, ибо оно может иметь место только в Пространстве и его носителем может быть только

материя. Кажущийся вполне понятным в нашей обыденной жизни (среде) фактор движения в космическом Пространстве и в микромире необъясним.

Действительно, представим себя в роли частицы, не имеющей никакой

информации об окружающей среде, о собственном движении, о движении и

существовании других, окружающих её, частиц. Единственной информацией, воспринимаемой частицей извне, является последовательность событий столкновения её с другими частицами. Следовательно, существование последовательности событий столкновения частиц является признаком движения материи в Пространстве.

Наше восприятие фактора движения также связано с

последовательностью событий. Если нет последовательности событий, например, последовательности изменения местонахождения объекта, которая

нами как-то фиксируется, то мы не можем определить: движется объект или

нет. Последовательность же событий, создаваемая движущимися в Пространстве частицами, материальными объектами (один оборот Земли вокруг Солнца, одно колебание маятника часов) есть не что иное, как время.

Время -- это оценка одних событий количеством совместно наблюдаемых, циклически повторяющихся других событий.

Вечность материи и движения.

Мы можем легко осмыслить, что Пространство не может исчезнуть или

появиться, оно может быть только вечным. Несколько иначе наше мышление по отношению к частицам материи и их движению. Но, если Пространство не оказывает никакого тормозящего действия движению материи и частицы

абсолютно взаимно упруги, то ни частицы, ни их движение не могут исчезнуть, не могут появиться, то есть вечны.

Вечность движения частиц заключается в том, что скорость удаления их друг от друга после отражения равна скорости сближения друг к другу до столкновения. Если две частицы m₁и m₂при прямом центральном ударе, двигаясь навстречу со скоростями V₁и V₂ , столкнулись и отразились со скоростями V₁¹и V₂¹, вечность движения выразится уравнением

V₁^_V₂ = V₂^{1 _}V₁¹.( 1 )

Величина ( V₁^_ V₁¹) m₁ представляет собой импульс J, принятый частицей m₁

от действия силы отражения. Та же сила отражения действовала и на частицу m₂ , но только в противоположном направлении, поэтому

( V₁ - V₁¹) m₁ = ( V₂¹^_ V₂) m₂. ( 2 )

Вечное хаотичное движение частиц в Пространстве приводит к их

бесконечным столкновениям. Столкновения частиц разных величин приводят

согласно ( 2)к выравниванию их величин mV. Поэтому,

в уравновешенном состоянии mV частиц разных величин равны. ( 3 )

Состояния множества частиц в Пространстве

Движение множества частиц во всевозможных направлениях,

столкновения друг с другом приводят к тому, что они распределятся в

Пространстве с определённой плотностью: pm_о >> pm₁ >> pm₂. При этом

возможность столкновений со всех сторон становится одинаковой, то есть становится со всех сторон одинаковое давление -- количество столкновений за единицу времени. Если давление с какой-либо стороны меньше, частицы смещаются в общенаправленном движении р^-m в эту сторону до тех пор пока оно не выравнится. В уравновешенном состоянии множества частиц в Пространстве не существует общенаправленное движение, что представляет движение хаотическое p^хm.

р^хm -- это состояние, когда количество частиц, движущихся в каком-либо направлении, равно количеству частиц движущихся

встречно им и это количество во всех направлениях одинаково. ( 4 )

Давление малых частиц на крупные друг к другу.

Согласно ( 3 ) частицы малой массы имеют большую скорость движения. Большая скорость движения характеризует их дополнительно тем, что они имеют большее расстояние свободного движения. Это естественно, имея меньший размер и большую скорость, малые частицы имеют меньшую возможность столкновения и большую возможность преодоления большего

расстояния от столкновения к столкновению, Lсв.m. Поэтому в Пространстве

область, размер которой намного меньше Lcв.m_о, густо перечеркивается траекториями движений частиц m_о во всевозможных направлениях и почти не содержит случая столкновения их друг с другом. (5)

На рисунке 1 изображены две частицы m₂, находящиеся в области,

соответствующей условиям ( 4 ) и ( 5 ). Стрелками изображены несколько

траекторий движения частиц m_о к одной частице m_2. Из-за присутствия вблизи

неё другой частицы m₂ имеет место затенённый участок поверхности S_т , куда радиально к ней движущиеся частицы m_о не попадают, вследствие чего она испытывает давление в сторону затеняющей частицы силой F = S_т d . d -- 0x08 graphic

давление частиц m_о на единицу площади m₂, радиально движущихся к ней.

Очевидно, такой же величины силу испытывает вторая частица к первой.

m₂S_т= 1 : 2L m₂

Рис. 1

Естественно, столкновения частиц происходят не только по радиальным траекториям, но и по всевозможным, только от них не создаётся затенение и сила их давления уравновешивается.

Частицы m₂ под действием сил F начинают двигаться друг к другу.

Если частота ударов частиц m_о при неподвижном состоянии m₂ было f , то при движении частота f ^- будет ниже, f ^-< f , так как столкновения происходят при согласном движении. После столкновения частицы m₂ отразятся и начнут удаляться друг от друга, при этом частота столкновений с частицами m_о увеличится, f ⁺> f , столкновения происходят при встречном движении, f ⁺ > f > f^- . Импульсы J, приобретаемые частицами m₂, также разнятся: J⁺ > J > J^-.Вследствие этого сила давления частиц m_о на m₂ будут разными, F⁺ > F > F^-,поэтому частицы m₂ после отражения будут терять свои скорости быстрее, чем приобретали при движении друг к другу и, не достигнув прежнего расстояния L между ними, начнут вновь сближаться. В конечном итоге частицы станут неразлучными -- соединёнными, но совершать колебательные движения относительно друг друга со свойственными им скоростями , согласно ( 3 ). Давление частиц m_о на m₂ назовём давлением Пространства, а частицы m_о -- частицами Пространства.

Давление малых частиц на более крупные друг к другу происходит и в воздушной среде, что можно наблюдать поместив два волоска перпендикулярно

друг к другу на небольшом расстоянии. Область пересекающихся волосков

представляет подобие близко расположенных частиц. На некотором расстоянии друг от друга, очевидно близком к расстоянию свободного движения частиц воздуха, волоски испытывают давление друг к другу и соединяются.

Совершенно очевидно, возможность соединения частиц m₂ значительно

выше возможности соединения частиц m₁ из-за меньшего их размера поперечного сечения, создающего затенение, и большей скорости движения. Поэтому в Пространстве вначале соединяются частицы m₂ . После соединения двух частиц возможность соединения с ними третьей увеличивается, так как

уже две частицы создают затенение на третьей. После соединения третьей возможно последует соединение и четвёртой, и пятой ...

По мере увеличения количества частиц m₂ в соединении увеличивается возможность соединения с ними частиц m₁ , так как суммарное затенение соединённых частиц m₂ на m₁будет достаточным. Произойдёт соединение с соединившимися частицами m₂ множества частиц m₁( рис. 2 ), прежде чем

соединится следующая m₂, так как в окружении m₁ значительно больше, чем m₂. Плотность частиц рm₁ в образовавшемся скоплении по мере удаления от

центра уменьшается обратно пропорционально двойному расстоянию (рис.1). Под диаграммой изображено скопление частиц -- в центре ядро, частицы m₂,

рm₁

Рис. 2

вокруг ядра оболочка из частиц m₁. Частицы в скоплении так же находятся в состоянии хаотического движения со свойственными им скоростями согласно ( 3 ).Очевидно, ядро скопления испытывает давление частиц оболочки, причём большее со стороны большего их количества, что приводит к движению скопления. Для выяснения причины рассмотрим следующее: на рис. 3

изображены частицы m₂ и m ₁в качестве частиц скопления, они неподвижны.

При ударе частицы m_ос левой, с правой сторон m₂ приобретает скорости

V_л < V_п , согласно уравнений (1) и (2) , что подтверждается экспериментально.

2 m_oV_o: ( m_o+ m_2,) < 4 m_оm₁V_o: ( m₁+m_o) ( m₁+m₂) (6)

Окружность вокруг ядра на рис. 2 означает размер скопления, в пределах

которого существует сила давления Пространства, поддерживающая определённую плотность частиц m₁ и m₂.

Если вблизи скопления появится свободная частица m₂,то она затенит

его от давления Пространства со своей стороны, что приведёт к выходу m₁ из оболочки в затенённой части. При этом уменьшится количество m₁ в оболочке

с противоположной стороны, а между скоплением и m₂ увеличится, из-за

m_о V_о m₂ m₁ V_о m_о

Рис. 3

чего скопление и m₂ будут испытывать давление друг от друга, то есть произойдёт их взаимоотражение. В этом состоянии скопление похоже воздушному шару с образовавшимся отверстием в оболочке. Шар и m₂ разлетелись бы в противоположные друг от друга стороны из-за выбрасываемого из разрушенной части оболочки воздуха. В отличие от воздушного шара выход частиц m₁ из скопления в затенённой части приводит к их пополнению из окружающей среды в незатенённой части. Они входят в скопление с повышенной скоростью движения V₁¹ вследствие давления Пространства, поэтому оболочка оказывается смещённой в сторону затенённой стороны за пределы проявления силы F( рис 4 ). Такое состояние скопления сохраняется и после отражения, из-за чего оно продолжает движение (инерционное) в том же направлении до следующей встречи с другой частицей m₂ или скоплением. При сближении с другой частицей у него (в сплошной

m₁m₁

V₁¹ V₁

V₁¹> V₁

Рис. 4

окружности) возникает "отверстие" затенения, из которого начнут выходить частицы оболочки. Смещенная ранее оболочка (пунктирная окружность) начнет смещаться в сторону затенения. Это происходит естественно не мгновенно, а с

течением некоторого времени, постепенно. Скопление начнет испытывать давление от затеняющей частицы, отражается от нее.

Итак, свойства скопления в основе такие же, что и у ранее принятых m_о,

m₁ и m_2..Скопления инерциальны в движении, при столкновении друг с другом

проявляют свойства абсолютной упругости и гладкости (механизм их отражения исключает возможность возникновения вращающего момента при

скользящих- нецентральных столкновениях) , поэтому есть основание заключить: скопление -- это частица, очевидно из подобных образуется вся материя окружающего нас мира; монолитных частиц во Вселенной быть не может, ибо для упругости в них должна быть какая-то внутренняя структура.

Частицы равных величин m , двигаясь со свойственными им скоростями, сталкиваются друг с другом встречно. Частицы с разными величинами m сталкиваются, как встречно, так и согласно (при движении в одном направлении). Согласные столкновения создают на частицы разностное давление F^р, из-за чего частицы m₁, невошедшие в скопление, но находящиеся вблизи него, испытывают разностное давление к скоплению, а частицы m_о,следовательно, в противоположную сторону. Это естественно, так как со стороны скопления согласное столкновение m₁с m_о менее возможно. Вследствие возникновения силы F^рвблизи скопления, вокруг него, образуется второй слой оболочки из частиц m₁ , значительно превышающий по размеру первый. F^р по мере удаления от скопления убывает обратно пропорционально двойному расстоянию, так как она вызвана не ядром скопления, а соседствующей плотностью частиц m₁.На рис.5 изображено скопление с дополнительной оболочкой, пунктирная окружность . Дополнительную оболочку скопления назовём полем частицы, а F^р силой обособления частиц равных величин. Совершенно очевидно, поле частицы -- неустойчивая её принадлежность: максимальный его размер в свободном состоянии частицы, малый или полное отсутствие при её нахождении в поле, оболочке или ядре другой частицы.

Образование электронов, протонов

Скопление ( рис.2 ) в ядре может содержать разное количество частиц m₂,что определяет массу скопления, то есть возможно образование частиц-скоплений: к_о<< к₁<< к₂<< к₃ ... . С новой совокупностью частиц к произойдут такие же процессы, какие происходили с m: образуется ряд более крупных частиц л_о<< л₁<< л₂<< л₃ ... С совокупностью л_о<< л₁<< л₂ произойдут процессы образования скоплений м_о<< м₁<< м₂ << м₃ ... и так далее согласно ниже приведенной таблице до образования электрона Э и протона П. Количество строк-ступеней определено далее существованием скоплений галактик. Частицы, помещённые под стрелкой, представляют частицы Пространства, частицы под буквой О -- частицы оболочки и поля, частицы

под буквой Я -- частицы ядра.

Таблица 1

О Я Частицы О Я Частицы

m_о m₁ m₂ к

к_о к₁ к₂ л к₃к₄к₅ а

л_о л₁ л₂м а₀ а₁ а₂ б

м_ом₁ м₂н б_о б₁ б₂ в

н_о н₁ п₂о в_о в₁ в₂ г

о₀ о₁ о₂Э г_о г₁г₂П

Частицы о₁ создают эффект отрицательного заряда электрона , частицы г₁ - эффект положительного заряда протона.

Итог, любая частица во Вселенной представляет скопление более малых, то есть каждая из них состоит из нисходящей от Пространства ступенчатой

оболочной последовательности частиц ( рис. 6 ). На рисунке стрелки к окружностям оболочек (поля частиц не изображены) обозначают давление указанных частиц, создающих соответствующие ступеням давление Пространства.

Из оболочной последовательности следует: если ступень испытывает затенение от частиц Пространства, то её реакция последовательно передаётся на нижние ступени. Например, к испытывает затенение от частиц Пространства m_о с левой ( рис.7 ) стороны, что изображено разрывом линии оболочки и отсутствием стрелки m_о. Частота столкновений m₁ с m ₂, (ядра к) на затененной стороне становится выше стороны незатененной, возникает сила давления F^о на частицу к. В итоге частицы к в л смещаются относительно ее ядра в сторону от затеняющего объекта ( л приобретает состояние рис. 4 , упрощенно изображено смещением окружности оболочки), поэтому оказывают давление на нее в сторону затеняющего объекта. Далее подобный процесс доходит до электрона, его ядро о₂ испытывает повышенную частоту столкновений частиц о₁в сторону затеняющего объекта от ударов m_о. В итоге электрон испытывает давление в сторону затеняющего от ударов частиц m_о объекта силой +F₁^о_э.

При затенении частицы л от частиц к_о с той же левой стороны на Э возникает давление ^_F₂^о_э. /^_F₂^о_э/> +F₁^о_э, так как к₁>> m₁. При ударе

большей по массе частицы происходит большая передача количества движения

(6), электрон испытывает ^_F₂^о_эв сторону от затеняющего его от к_ообъекта.

При затенении следующих нижних ступеней возникают силы:+F₃^о_э< / ^_F₄^o_э/ < +F₅^о_э</^_F₆^o_э/ (рис.8). Протяженность L действия сил уменьшается в связи с уменьшением расстояния свободного движения Lсв. частиц, создающих соответствующие ступеням давление Пространства.

Аналогично электрону существование протонов П с такой же структурой

и диаграммой сил взаимовлияния основано на наличии в Пространстве частиц

согласно таблице 1. m₁

кm_о

Оболочка

m_о

Поле

лк_о

к_о

мл_о

л_о

нм_о

м_о

Ядро

о н_о

Рис. 5

н_о

m₁ Э о_о

к о_о 0x08 graphic

m_о

Рис. 6

к_о к_о

л_о л_о

м_о м_о

н_о н_о

о_о о_о Рис.7 0x08 graphic

При взаимозатенении электрона с протоном силы ЂF^о_эу электрона возникают раньше, чем ЂF^о_п у протона вследствие того, что размер частицы о₁

намного меньше размера частицы г₁, "отверстие" в оболочке электрона для

выхода из нее частиц о₁образуется раньше.

Для упрощения частицы оболочки и поля протона обозначим м₊ , частицы оболочки и поля электрона -- м_- .

F^oг_о , в_о ,б_о , а_о, к_з, m_о -- частицы Пространства протона.

в_о +F₅^o

а_о +F₃^o

m_о +F₁^o

к₃ ^_F₂^o

б_о ^_F₄^o

г_о ^_F₆^о

Рис.8

Образование атома водорода, нейтрона

Так как м₊>> м_-, Lсв.м₊<< Lсв.м_-, размер поля электрона больше поля протона, но менее устойчив. При сближении электрона и протона друг к другу между ними от действия силы F^р образуется зона рассеянных (отсутствия)

полей (рис.9), в итоге возникают силы давления поля +F^п. Если сумма сил +F^п

и +F₁^о_э достаточна для разгона электрона и протона друг к другу для

преодоления силы ^_F₂^о_э, то электрон становится неразлучным с протоном,

совершая относительно него колебательные движения в зоне действием сил

+F₃^о_э , ^_F₄^о_э ; такое соединение электрона с протоном представляет собой атом

водорода. Сила +F₁^о_п у протона на этом расстоянии от затенения электроном может еще не возникнуть из-за малого размера ядра Э для создания

"отверстия" в оболочке протона, достаточного для выхода из него частиц м₊ .

Если же начальная скорость сближения электрона с протоном достаточна

Э П

+F^п +F ^п

Рис. 9

высока для преодоления силы ^_F₄^o_э , то электрон, соединившись, будет совершать колебательные движения относительно протона в зоне действием сил +F₅^o_э , ^_F ₆^о_э . При этомвозможно возникновение +F₁^о_пи у протона, такое соединение будет представлять собой частицу нейтрон ( рис.10; 11 ). Существование во Вселенной скоплений галактик свидетельствует о том, что Lсв.m_о больше межгалактического расстояния в их скоплении, так что

электрон и протон из-за затенения от ударов частиц m_о галактикой испытывают давление к ней, то есть сила +F₁^о представляет силу взаимотяготения галактик, сила ^_F₂^o, следовательно, -- силу их взаимоотталкивания. Далее, сила +F₃^o представляет силу взаимотяготения звёзд в галактике, ^_F₄^o -- силу их взаимоотталкивания. Сила +F₅^o представляет

гравитацию (взаимотяготение) в пределах околозвёздного Пространства.

Э П Э П

Рис. 10 Рис.11

Образование атома, молекулы дейтерия.

В нейтроне электрон и протон постоянно находятся в состоянии

колебательного движения. Допустим, на рис.10 электрон находится на

возможно близком расстоянии от протона, а на рис.11 на расстоянии, в пределах

которого совершаются его колебательные движения. В наиболее близком расстоянии друг от друга электрон почти не имеет поля, протон имеет малый размер. По мере удаления друг от друга электрон и протон приобретают частицы полей из окружающей среды, допустим, до размеров, изображённых на рис. 11, то есть нейтрон возбуждает приливную волну среды частиц м_- и м₊. При сближении друг к другу электрон и протон теряют свои поля до величин рис.10, возбуждая отливную волну. Таким образом, существование нейтрона сопровождается возбуждением им волн ~рм_Ђ, причём в волне составляющая ~рм_-больше составляющей ~рм₊, так как у электрона размер поля меняется больше, чем у протона..

Если б мы могли увидеть нейтрон, атом водорода (в итоге все атомы), то воскликнули бы: " Они дышат, они живые ! " .

Длина волны ~рм_Ђ , возбуждаемой нейтроном, естественно больше размера протона и электрона, так как определяется скоростями движения

частиц м₊и м_-. Волны нейтрона ~рм_Ђвлияют на свободные электроны и протоны, рассмотрим их влияние раздельно. На рис. 12 изображен электрон Э (протон П), находящийся вблизи нейтрона Н. На рис. 12.1 а на Э набежала отливная (от нейтрона) полуволна р^-м_-, изображена пунктирной стрелкой. Частицы м_-являются частицами оболочки и поля электрона, поэтому в электроне волна распространяется. Так как полуволна содержит р^-м_-, она оказывает давление ^_F₁^~в направлении общенаправленного движения частиц м_-, от нейтрона. На рис. 12.1 б на Э набежала приливная полуволна р^-м_- , она оказывает давление к нейтрону +F₂^~ . / ^_F₁^~/>+F₂^~ . Частицы м_Ђпри отсутствии волны ~рм_Ђдвигались со скоростью, определяемой силами их взаимоотталкивания; в волне, в сторону ее распространения, их скорость выше, которую приобрели при выталкивании из поля нейтрона, поэтому отливная от нейтрона полуволна оказывают большее давление. Приливная к нейтрону волна вызвана только силами взаимно отталкивания, ее давление слабее. (Плавающий на поверхности жидкости предмет, размер которого меньше длины волны, так же испытывает большее давление в сторону от возбудителя волны).

На рис. 12. 2 а на Э набежала отливная полуволна р^-м₊ . Так как частицы м₊ не свойственны полю электрона, происходит рассеивание поля силой F^р,

возникает сила +F₃^~. На рис. 12.2 б на Э набежала приливная полуволна р^-м₊,

возникает сила ^_F₄^~. / ^_F₄^~ / < +F₃^~ по выше упомянутой причине. / ^_F₁^~/ >+F₃^~ так как ~рм_- > ~рм₊. Картина влияния волны нейтрона на протон П аналогична.

Из рассмотренного следует:

волна ~рм_-отталкивает электрон (^_F_-^~_э), притягивает протон (+F_-^~_п); волна ~рм₊ притягивает электрон (+F₊^~_э ), отталкивает протон (^_F₊^~_п ). (7)

~рм_-, Э ~рм₊, Э

( ~рм₊, П ) ( ~рм_- , П ) Э Д

^_F₁^~ +F₃^~

+F₂^~ ^_F₄^~

1 б 2 Рис. 12 Рис. 13

В волне дыхания нейтрона преобладает составляющая ~рм_- ,

следовательно, с ним может соединиться протон за счёт силы +F_-^~_п. Под

действием +F_-^~_ппротон входит в зону действия +F₁^о_п. Сумма сил +F_-^~_п,

+F₁^о_побеспечит преодоление ^_F₂^о_п и вход в зону +F₃^о_п. Далее сумма +F_-^~_п,+F₃^о_п обеспечит преодоление ^_F₄^о_п и вход в зону сил +F₅^о_п, ^_F₆^о_п, где нейтрон и протон будут совершать колебательные движения относительно друг друга в пределах действия этих сил. Н+П представляет атом дейтерия Д.

Вследствие соединения (сближения) протонов образуется их общее увеличенное поле. м₊ испытывают давление частиц г_о к протонам П, поэтому плотность рм₊ в атоме определяется количеством (к_п) протонов в нем. В свою очередь рм₊ атома сдавливается частицами в_о, что дополнительно увеличивает рм₊.В итоге все частицы Пространства от в_о до m_о несколько увеличивают рм₊ атома некоторым коэффициентом к^п.

рм_+А = к^п к_п(8)

С увеличением рм₊ усиливается ~рм₊ , что приводит к приобретению в поле атома электрона Э ( рис.13 ). В атоме Д два электрона, первый находится в зоне действия сил +F₅^о_э,^_F₆^о_э от затенения одним протоном, на малом расстоянии от него, в зоне большой плотности рм₊,поэтому лишен поля. Второй находится в зоне менее плотной рм₊, поэтому его поле сохраняется, но в меньшем размере, чем он имел бы в свободном состоянии. Свободные электроны вне атома (СЭ) испытывают силы +F₊^~_эи^_F_-^~_э. +F₊^~_э>> ^_F_-^~_э , так как ~рм₊ >> ~рм_-. СЭ под действием силы +F₊^~_э входит в поле атома в зону действия силы +F₁^о_э. Сумма сил +F₊^~_э , +F₁^о_э может не преодолеть сумму сил ^_F₂^o_э, ^_F_-^~_э . Э может оказаться только в зоне действия сил +F₁^о_э, ^_F₂^o_э.

При сближении Н и П происходит прилив (вдох)частиц м₊ к ним, при этом Э испытывает ^_F₊^~_э давление от них . При удалении Н и П происходит отлив (выдох) частиц м₊ от них, электрон при этом испытывает давление

+F₊^~_э к ним , то есть электрон Э в их поле также колеблется, но противоположно, не синхронно колебаниям протонов, но фазы волн ~рм₊и~рм_-при этом совпадают.

Э частично рассеивает поле, следовательно Д будет испытывать

Д Д

F^пЭ

а б Рис. 14

давление в сторону электрона и двигаться в его сторону. Д можно изобразить

с усечённым полем и электроном, помещённым в усечённую область, имея в виду всё же, что последний находится в его поле (рис.14 а). Оболочка и поле

электронов для упрощения не изображены. На рис.14 б изображен Д еще более упрощенно, без изображения в нем двух протонов и электронов, имея в виду все же их наличие. Из-за наличия электрона Э, Д не может находиться в состоянии покоя.

В процессе вдоха-выдоха атом Д возбуждает волны ~рм₊ >> ~рм_-,

их влияние на другие атомы проявляется на значительных расстояниях, до

возникновения в них сил ЂF^о_п. ( Волны ~рм₊ -- это тепло, свет. В нагретых телах происходит колебание атомов, испускание тепловых волн, света. Разделы: "Свет", "Тепло" ).Волны ~рм₊ отталкивают Д друг от друга силой ^_F₊^~_п , но притягивают их электроны силой +F₊^~_э. Электроны смещаются в смежную сторону (рис. 15 а), возникают силы +F^п, их действие несколько ослабляется отливом рм₊ во время выдоха Д , уменьшением размера поля, поэтому

ядра свободных атомов взаимно испытывают / ^_F₊^~_п/ >+F^п. (9)

Из-за этого соединение атомов Д (в отличие от соединения Н с П) невозможно без дополнительной инерции +J, то есть столкновении с большими скоростями. Если при этом на расстоянии возникновения в их протонах силы +F₁^о_п , сумма сил +F₁^о_п, +F^п,+J обеспечит преодоление ^_F₂^о_п, ^_F₊^~_п , произойдет вход в зону действия +F₃^о_п . Далее сумма сил +F^п,+J , +F₃^о_п обеспечит преодоление силы ^_F₄^о_п , ^_F₊^~_п и вход в зону сил +F₅^о_п , ^_F₆^о_п , где они будут совершать колебательные движения относительно друг друга в пределах действия этих сил. Такое соединение Д приобретает общее увеличенное поле (8), приобретает дополнительно электроны, образуется атом гелия Г. Если же Д не преодолевают ^_F₄^о_п и будут находиться в пределах

Д Д

выдох рм₊ рм₊ выдох

Д₂ Д₂

б в

Рис. 15

действия сил +F₃^о_п, ^_F₄^о_п , то будут представлять молекулу Д ₂, в которой Д будут находиться в состоянии колебания относительно друг друга (рис.15 б, в)..

В процессе колебания относительно друг друга Д будут приобретать и рассеивать рм_Ђ. Увеличение поля Д происходит стеканием частиц м₊из окружающей среды в процессе сближения друг к другу (рис. 15 б), рассеивание поля в окружающее Пространство в процессе удаления друг от друга (рис. 15 в) и так далее процесс повторяется бесконечно.

На рис. 16 изображены атомы Д молекулы Д₂ и их протоны П в пределах действия сил от взаимного затенения Д от частиц пространства а_о и б_о.

ДД

р^-м V р^-м V р^-м 0x08 graphic

+F₃^о_п +F₃^о_п

L О 0x08 graphic

^_F₄^о_п ^_F₄^о_п

П V П П V П

м₊ м₊ м₊ м₊ м₊ м₊

б а_о

в б_о

г в_о

П г_о

Рис. 16

Движение протонов приводит к встречному им току частиц м₊, так же как на рис. 4, из-за чего возникает встречное атому движение р^-м₊, которое создает силу ^_F ^V, пропорциональную массе атома.

^_F ^V= м_А(10)

Образование ядра атома

Ядра гелия и дейтерия, обозначим и назовем их частицами N, могут соединяться и образовывать ядра более тяжелых атомов. Частицы N в процессе дыхания возбуждают волны ~рм_Ђ с преимуществом ~рм₊ , поэтому взаимно испытывают силы ^_F₊^~_п > +F_-^~_п. Их соединение невозможно без дополнительной инерции +J, то есть столкновении с большими скоростями. При сближении частиц друг к другу на расстояние возникновения сил +F₁^о_п , сумма сил +F₁^о_п ,+F_-^~_п, +F^п , +J может преодолеть ^_F₂^о_п, ^_F₊^~_п , затем сумма сил +F₃^о_п , +F_-^~_п , +F^п ,+J силу ^_F₄^о_п ; частицы будут совершать колебательные движения в зоне действия сил+F₅^о_п , ^_F₆^о_пна (среднем) расстоянии L_одруг от друга.

Соединившиесячастицы приобретают увеличенное общее поле, согласно (8). Далее, с двумя соединившимися аналогичным образом соединятся следующие N, скапливаясь слоем вокруг них на расстоянии L₁ > L_о, так как в них затенение создается двумя частицами, на большем расстоянии. Образовавшееся скопление (ядро атома) приобретает дополнительно общее увеличенное поле. Частицы в центре скопления находятся в состоянии колебания относительно друг друга, возбуждении волн ~рм_Ђ . Эти волны приводят в синхронное колебание и частицы слоя. При удалении частиц центра друг от друга происходит рассеивание поля, приводящее к удалению частиц слоя от центра и наоборот при сближении частиц центра друг к другу, согласно (7). Изменение расстояния между частицами слоя приводит так же к синхронному с частицами центра возбуждению ими волн, сопровождаемое приобретением частиц м₊из окружающей среды, затем их рассеиванием, все это -- дыхание атома. Волны частиц слоя взаимно накладываются. Если расстояния между частицами не одинаковы, они взаимно испытывают разные по фазе волны (причина в скорости распространения волны), при этом суммарная волна, исходящая из атома, слабая.

При достижении количества частиц в слое восьми установится их

равноудаленное состояние , когда (рис.17) частицы расположатся в углах куба на равных расстояниях как от центра, так и от соседних силами ^_F₊^~_п выталкивания из слоя, которые уравновешиваются силами +F₅^o_пвталкивания в слой. Равное расстояние между частицами способствует резонансному возбуждению ими волн ~рм_Ђ^р , которые будут препятствовать входу в слой следующих частиц, но они соединятся с ядром, образуя второй слой на расстоянии L₂> L₁ , при этом очевидно затенение в них будет создаваться частицами первого слоя. Частицы первого слоя рассредоточены в сфере, поэтому радиус второго слоя определяется не частицами ядра, а расстоянием, на котором частица второго слоя испытывает ЂF^о_п от затенения частицей первого слоя, так как она значительно ближе к ней. Первая частица второго

слоя силой ^_F₊^~_псвоей волны нарушит равноудаленность частиц первого слоя, ~рм_Ђядра значительно уменьшится. По мере увеличения количества частиц во втором слое сила ~рм_Ђувеличивается. Частицы второго слоя так же образуют равноудаленное состояние при восьми частицах, аналогичное предыдущему в виде куба (рис. 18) -- это ядро атома с вторым слоем, возбуждающим ~рм_Ђ^р .

Дальнейшее соединение частиц происходит их затенением частицами второго слоя, образуется третий слой на расстоянии L₃ от центра, L₃> L₂. Частица, вошедшая в третий слой, расталкивая от себя (своими

Рис.17

волнами ~рм₊) частицы второго слоя нарушит их равноудаленность, резонансное возбуждение ими волн прекратится. Такое могло происходить и при входе частицы во второй слой, но в первом слое ^_F₊^~_псильны из-за

Рис. 18

близкогорасстояния между частицами, то есть достаточной их плотности в слое, при которой уменьшение расстояния между частицами невозможно. Во втором слое при восьми частицах плотность мала, поэтому во второй слой будут входить частицы до достижения такой же их плотности, какая в первом. Она наступает при количестве частиц равном восемнадцати, пояснение ниже.

При этом силы ^_F₊^~_пвзаимно выталкивания частиц второго слоя становятся

такими же, какие в первом, то есть вход частиц в слой прекратится. Начинается процесс заполнения третьего слоя от затенения частицами второго слоя, при количестве частиц равном восьми ядро возбуждает резонансные волны ~рм_Ђ^р, которые препятствуют входу в слой следующих частиц. Далее

образуется четвертый слой от затенения частиц третьего слоя. При появлении

частицы в четвертом слое, описанным выше образом, происходит увеличение

количества частиц в третьем слое до тридцати двух частиц . Совершенно очевидно, количество частиц N в центре ядра и в слоях атома

соответствует количеству линий K - L - M - N рентгеновского спектра элементов. Выясним причину закономерности количества ( 8; 18; 32 ) частиц в слоях сфер. Радиус сферы первого слоя определяется расстоянием, на котором возникают силы ЂF^о_п в частице N, приблизившемся к двум частицам N ядра. Естественно, это расстояние пропорционально числу два. Расстояние, на котором частица испытывает Ђ F^о_п от затенения одной частицей, естественно пропорционально числу один. Следовательно, радиусы сфер первого, второго и третьего слоев пропорциональны числам 2; 3; 4 соответственно. Площадь сферы пропорциональна квадрату радиуса, значит, площади первой, второй и третьей сфер скоплений пропорциональны числам 4; 9; 16 соответственно. Площадь сферы определяет количество частиц N, которое может находиться в ней при равноудалении друг от друга равными силами ^_F₊^~_п . Плотность частиц в первом слое пропорциональна двум, 8 : 4 = 2. Следовательно аналогичные плотности должны быть во втором и третьем слоях: 18 : 9 = 32 : 16 = 2. Частицы внешнего слоя определяют силу волны ~рм_Ђ , исходящей из ядра, поэтому их количество в основном определяет взаимовлияние атомов.

Количество частиц N во внешнем слое ядра атома, создающее равно удаленность N друг от друга, например у ядра кислорода (рис. 19), приводит к возбуждению более сильных (но не резонансных) волн.

Вид А

Рис.19

Ядро атома приобретает большой размер поля в соответствии с

количеством частиц N в нем и в процессе дыхания возбуждает волны ~рм_Ђ ,

~рм₊ >> ~рм_- . Свободные электроны вне атома (СЭ) испытывают силы +F₊^~_эи^_F_-^~_э. +F₊^~_э>> ^_F_-^~_э , так как ~рм₊ >> ~рм_-. СЭ под действием силы +F₊^~_э входит в поле атома в зону действия силы +F₁^о_э. Сумма сил +F₊^~_э , +F₁^о_э может не преодолеть сумму сил ^_F₂^o_э, ^_F_-^~_э . СЭ может оказаться только в зоне действия сил +F₁^о_э, ^_F₂^o_э. Количество приобретаемых атомом электронов зависит от силы возбуждаемой им волны ~рм₊, чем больше сила, тем больше количество. Атом приобретает электроны до уравновешивания составляющих волн~рм₊ и ~рм_-, при которых силы притяжения и отталкивания на свободные электроны выравниваются, вход электронов прекращается. Возможно для полного уравновешивания необходимо дополнительно к имеющимся только половина или какая-то часть электрона, но таковых нет. Поэтому атом оказывается с некоторым недобором или перебором электронов. В таких случаях атом возбуждает в окружающее Пространство волны ~рмЂ с преобладающей силой составляющих волн ~рм_-или ~рм₊.

Электроны не оказывают давление на ядро, но частично рассеивают его поле. Если в какой-либо стороне ядра окажется большее количество электронов, которые больше рассеют его поле, то ядро будет испытывать давление в сторону большего их количества.

Атом с восемью частицами N во внешнем слое возбуждает сильные волны ~рм₊^р, поэтому приобретает большее количество электронов в свое поле, чем атомы с меньшим количеством. При восьми N электроны образуют плотный слой упаковки в поле атома, исключающий возможность их смещения в какую-либо сторону. Возможность смещения электронов в какую-либо сторону от ядра определяет возможность соединения атома с другим атомом.

Образование молекул.

Атом, содержащий во внешнем слое ядра менее восьми частиц N, возбуждает слабые волны ~рм₊ , приобретает малое количество электронов в свое поле.

При сближении атомов (с малым количеством электронов в их поле) их электроны смещаются под действием силы +F₊^~_э в смежную сторону, возникает сила +F^п , атомы сближаются до возникновения в них сил +F₁^о_п , происходит соединение аналогичное соединению частиц Д (рис.15).

Атомы с плотно заполненными электронными сферами (атомы с восемью частицами во внешнем слое ядра) таким образом не взаимодействуют, ибо их электроны сместиться в какую-либо сторону не могут.

При соединении двух атомов (рис. 21) возбуждаются волны ~рм_Ђ^н

низкой частоты из-за колебания атомов относительно друг друга. Волны низкой

частоты ~рм₊^н создают на следующий атом отталкивающее действие ^_F₊^~н.

Волны ~рм₊^н от двух соединившихся атомов распространяются в

окружающее пространство не во всех направлениях с одинаковой силой

( рис. 20 ), ~рм₊^н'> ~рм₊^н, следовательно и^_F₊^~н' > ^_F₊^~н . Поэтому только с

~рм₊^н'^_F₊^~н'

~рм₊^н^_F₊^~н

Рис. 20

крайним атомом, при условии что ^_F₊^~нокажется слабее +F^п , третий атом может соединиться с двумя соединившимся. В приблизившемся к двум соединившимся третьем атоме электроны сместятся в сторону соединившихся атомов, в нем возникнет сила +F^п , но на него будет действовать ^_F₊^~н, что может превысить +F^п и соединение третьего атома не произойдет.

Волны высокой частоты ядра ~рм₊ могут действовать отталкивающе на частицы N и атомы, на молекулу не могут. Размер частицы должен быть меньше длины волны.

А АМ

~рм₊~рм₊^н

Рис 21

Волна ~рм₊оказывает давление ^_F₊^~_п на протоны. Если размер атома

(рис.21, атом А) меньше длины волны он испытывает давление, то в одну, то в

другую сторону ( изображено стрелками) в зависимости от направления

движения частиц м₊ в полуволне. Если же размер атома или молекулы в пределах длины волны или больше, то он не испытывает в общем давления в какую-либо сторону.

Об атоме водорода. Атом водорода, так же, как и нейтрон, возбуждает волны ~рм_Ђ , но более низкой частоты, так как колебание его электрона

происходит в более протяженной зоне более слабых сил +F₃^о ^_F₄^о(рис. 9). Размер водорода и длина его волны естественно больше размера и длины волны

нейтрона. Составляющая ~рм_- волны водорода значительно слабее, чем у протона, так как изменение размера поля электрона происходит в зоне больших его размеров с меньшей плотностью частиц м_- , поэтому водород не может присоединить протон подобно нейтрону.

Волна ~рм₊ атома водорода оказывает отталкивающее действие на соседний атом, но они могут соединиться друг с другом так же, как частицы N(рис. 15), за счет смещения их электронов. Соединившиеся в молекулу атомы водорода, совершая колебания относительно друг друга, возбуждают волну ~рм₊^н , длина которой естественно значительно больше размера самой молекулы. Эта волна оказывает отталкивающее давление на свободный атом водорода. Поэтому соединения следующего атома водорода с молекулой водорода не происходит.

Приобретение атомами разного количества электронов можно

представить следующим образом. На рис.22 а изображены три атома, допустим

Рис. 22

(для упрощения рисунка), с одинаковыми размерами их ядер, так что они

обзавелись одинаковыми размерами полей. Ядра возбуждают волны ~рм₊, сила

которых зависит от количества частиц N во внешнем слое ядра. Допустим, крайний слева атом содержит одну частицу N (атом лития), средний шесть (атом кислорода), крайний справа восемь (атом неона). Сила волны ~рм₊атома зависит от количества частиц N во внешнем слое ядра , чем больше и равноудалены, тем сильнее волна . Естественно, атом лития возбуждает слабую волну ~рм₊ . Атом кислорода, имея равноудаленность внешних шести частиц N в ядре (рис.19), возбуждает достаточно сильную, но не резонансную волну ~рм₊. Атом неона имеет восемь частиц N во внешнем слое ядра, следовательно возбуждает сильную волну ~рм₊^р .

Волна ~рм₊ притягивает свободный электрон окружающего пространства, волна ~рм_-отталкивает, поэтому атом приобретает такое количество электронов, при котором уравновешиваются силы волн ~рм₊и ~рм_- так, что возможность входа в атом следующего электрона исключается. На рис. б атом

лития приобрел малое количество электронов, изображено малым желтым

кругом, атом кислорода приобрел большее количество, большой желтый круг. Атом неона приобрел большое количество электронов так, что они обволокли

весь атом. Электроны в поле атома несколько рассеивают плотность частиц м₊ ,

поэтому желтые круги лития и кислорода изображены частично в поле атомов, а у неона уменьшен размер (диаметр) поля. Электроны лития и кислорода имеют возможность менять местоположение, у неона такой возможность нет. На рис. в стрелками изображены силы, возникающие в атомах при их сближении друг к другу, лития с кислородом, кислорода с неоном; литий и кислород соединяются, кислород с неоном нет. Волны неона несколько рассеивают поле кислорода со смежной стороны (подобно тому, как волны ~рм_- кислорода рассеивают поле лития), возможная часть рассеивания рассечена пунктирной линией.

Молекула водорода возбуждает слабые волны ~рм_Ђ^н из-за малой массы колеблющихся относительно друг друга атомов (протонов), поэтому оказывают слабое отталкивающее действие ^_F₊^~^н на другие молекулы и легче соединяются с ними. Атомы в молекуле кроме сил ЂF^о_п испытывают силы ^_F^п из-за возбуждения ими волн с преимуществом ~рм_-, электроны испытывают взаимно отталкивающие силы ( рис. 23 ). Так что соединение атомов в молекуле водорода слабое и они могут легко разойтись от воздействия внешних волн .

Н₂

рис. 23.

Атомы в молекуле кроме сил ЂF^о_п испытывают силы ^_F₊^~_пот волн дыхания, так что при усилении ~рм₊ атомы могут разойтись.

При сближении молекул О₂и Н₂ под действием сильных волн О₂ Н₂распадается на два атома. Н в поле О₂ испытывает силы +F^п и ^_F₊^~_п . Для преодоления ^_F₊^~_п водород должен иметь дополнительную инерцию +J, которая может быть только при повышенной температуре окружающей среды. Ядро водорода -- протон. При движении водорода ^_F^V в нем не возникает. Поэтому два атома водорода могут войти в ядро кислорода, дополнив до восьми частиц в последнем слое ядра. Соединение атома кислорода с двумя атомами водорода (обозначим О_в) приводит к увеличению его поля, возбуждению усиленных волн ~рм₊ , которые выталкивают второй атом кислорода. Втекание в О частиц м₊ с повышенной скоростью приводит к повышению его температуры и окружающей среды (раздел "Тепло"). Имея восемь частиц в слое ядра О_в приобретает количество электронов до состояния его инертности.

Количество электронов в атоме зависит от силы ~рм₊, исходящей из него. 0x08 graphic

При снижении температуры атома сила волн ~рм₊уменьшается, так что несколько его электронов могут его покинуть. У атома О_в это происходит при температуре ниже нуля. Волны ~рм₊атома О_внесколько слабоваты из-за наличия в ядре двух протонов. О_в теряют свойство инертности, поэтому могут соединяться друг с другом. Атомы О_в сближаются до возникновения в них сил +F₁^о . Сумма сил +F_-^~_п ,+F^п , +F₁^о преодолевает ^_F₂^о, ^_F₊^~_п , атомы соединяются. Соединившиеся атомы, вследствие колебания относительно друг друга в пределах действия сил ^_F₄^о, +F₃^о , возбуждают волны ~рм_Ђ^н. С соединившимися двумя атомами соединятся следующие, образуя вокруг них слои, аналогичные слоям в ядрах атомов. Атомы слоев будут совершать колебательные движения относительно центра и друг друга частотой ~рм_Ђ^н, то есть атомы будут одновременно сближаться-удаляться друг от друга и центра.

Амплитуда колебания атомов крайнего слоя определяет возможное количество слоев в скоплении. Если атом крайнего слоя в процессе колебания будет выскакивать из зоны +F₃^о в зону действия силы ^_F₂^о, увеличение количества слоев прекратится.

По мере увеличения количества атомов в скоплении ( увеличения их плотности ) происходит увеличение плотности частиц м₊путем их стекания из окружающей среды, что приводит к выходу электронов из атомов в периферийную область скопления где они будут колебаться с большой амплитудой. Поэтому образовавшееся шарообразное скопление атомов О_в ( снежок Сж ) возбуждает волны ~рм_Ђ^н с преимуществом ~рм_-^н..

Снежки подобны атомам, следовательно возможно их соединение. Сумма

сил +F_-^~_п , +F₁^о сближает их до возникновения силы ^_F₂^о_п. Первоначально

возможно плоское скопление шести Сж вокруг одной (рис.24). Расстояния между Сж определяются силами ^_F₂^о_п. Расположения Сж определяют шесть направлений А-А, Б-Б, С-С возможного соединения с ними следующих Сж за счет суммирования нескольких волн ~рм_-, создающих +F_-^~_п . На рисунке 24

Б А

Сж ~рм- 0x08 graphic

А Б

С Рис. 24

изображены волны ~рм_-от трех снежков расположенных на линии А-А, поэтому на ней образуется луч-цепочка соединившихся снежков (рис. 25). Естественно, таким же образом образуются соединения Сж и на линиях Б-Б и С-С . На рисунке изображено два луча, исходящих из центра. Между лучами стрелками изображены направления сил F, действующих на Сж в направлениях

С А 0x08 graphic

F_С F_А

б а

Рис. 25

к лучу С и А , F_С и F_А. Длины стрелок допустим соответствуют величинам сил F. Суммарная сила F_С + F_Аопределяет возможность вхождения Сж в луч, совершенно очевидно из зоны Е вход Сж менее возможен. Вход становится

возможным после некоторого удаления от центра, что создает возможность

возникновения новой линии Д направления возможного соединения снежков, образования плоской снежинки формы рис. 25 б.

Естественно, лучи содержат не только одну цепочку Сж, но и большее их количество, соединившихся в плоскостном порядке, аналогичном центральной части. При этом конечно же возможно возникновение линий аналогичных Д на всей длине луча, но по мере удаления от оси луча сила F ослабевает так, что соединение ограничивается.

Образование Сж происходит и при снижении температуры воды ниже нуля градусов, но формирование снежинок при этом не происходит из-за большой плотности атомов О_в . Образуется лед. Очевидно плотность льда меньше плотности воды из-за образующихся больших "пустот" между Сж во льде по отношению "пустот" между атомами О_в в воде.

Упаковка молекул естественно не похожа простой упаковке шаров, ибо непосредственное их соприкосновение друг с другом не происходит. В веществе молекулы находятся в зоне действия сил +F₃^о_п , ^_F₄^о_п, +F_-^~_п. Сила +F_-^~_п сближает атомы друг к другу. Степень возможного сближения атомов создает эффект их атомарного объема. Сила +F_-^~_попределяется количеством электронов в оболочке атома. Литий, имея малое количество электронов в оболочке, возбуждает ~рм_-малой силы, имеет эффект большего атомарного размера чем кислород, у которого истинный физический размер (масса) больше. Кислород возбуждает более сильные волны ~рм_-от большего количества электронов.

В молекуле каждый атом, колеблясь относительно друг друга, возбуждает волну ~рм_Ђ^н_А, следовательно волна, исходящая из молекулы, равна

~рм_Ђ^н_М= ~рм_Ђ^н_А К_А . (11)

К_А- количество атомов в молекуле. Состояние атомов в молекуле аналогично состоянию Д в молекуле Д₂, рис.15; 16. Силы ЂF^о_п , действующие на протоны , определяют амплитуду колебания атомов относительно друг друга. Естественно, чем больше ЂF^о_п, тем больше амплитуда. Силу ЂF^о_п на протоны создают частицы м₊их поля. Частицы м₊ , соударяясь с протонами ядра атома,

передают им количество движения, определяемое их скоростью Vм₊. Под действием ЂF^о_п протон перемещается относительно первоначального положения. Вследствие передвижения всех протонов, то есть всей массы атома, происходит встречный ток в атоме р^-м₊, сила которого естественно пропорциональна массе атома. Под действием +F₃^о_п или ^_F₄^о_п атом

движется с ускорением а = F : м_А.

Ускорение определяет расстояние, на которое может переместиться атом, его амплитуду колебания. Амплитуда колебания атома в молекуле определяет силу волны, то есть ~рм_Ђ^н_А пропорциональна Vм₊ и обратно пропорциональна массе атома.

~рм_Ђ^н_А= Vм₊ : м_А (12)

На основании (11) и (12) следует, волна ~рм_Ђ^н, исходящая из молекулы, пропорциональна скорости движения частиц м₊среды, в которой она находится. Поэтому молекулы разных величин возбуждают волны равной силы,

определяемой только скоростью движения части м₊.

~рм_Ђ^н_М= Vм₊(13)

Вещество

Образование вещества сопровождается вталкиванием в него частиц м₊частицами Пространства в_о, из-за увеличения плотности в нем протонов (8).

Вещество приобретает общее поле рм₊, чем больше плотность вещества , тем больше плотность рм₊ . (14)

Множество молекул или атомов, совершающие хаотически колебательные движения относительно друг друга только в пределах действия сил ^_F₊^~_п взаимоотталкивания, представляет газ. Если же множество молекул или атомов совершают хаотически колебательные движения относительно друг друга в пределах действия сил +F₁^о_п, +F^п , ^_F₂^о_п, ^_F₊^~_п , оно представляет жидкость. Множество атомов, вошедших в зону действия сил +F₃^o_п ^_F₄^o_п, представляет твердое вещество.

На рисунке 27 изображено соединение двух атомов А₁ и А₂,движущегося в пределах действия сил Ђ F^о_п. +F^п , ^_F₊^~_п , ^_F^V(10), атом А₁ неподвижен.

+F₃^о_п

+F₁^о_п

А₁ А₂ +F^п 0x08 graphic

^_F₊^~_п

^_F₂^о_п

^_F₄^о_п Рис. 27

При движении атома без ранее приобретённой инерции +J на расстояние возникновения в них сил +F₁^о_п он может достичь только предела действия сил: +F^п, +F₁^о_п, ^_F₂^о_п,^_F₊^~_п. Если же атом движется с ранее приобретенной инерцией +J плюс +F^п,+F₁^о_п ,атом может войти в зону действия сил +F₃^o_п ^_F₄^o_п, но далее в зону действия внутриядерных сил +F₅^o_п , ^_F₆^оатом войти не может из-за ^_F^V. При большой массе атома сила ^_F^V достаточно сильна для сдерживания скорости V.

Вещества, атомы которого возбуждают волны с преимуществом ~рм₊ , приобретают электроны в поверхностную область до уравновешивания

исходящих из вещества составляющих ~рм₊и ~рм_-. Такие вещества являются

хорошими проводниками тока. Вещества, состоящие из атомов, возбуждающих

волны с преимуществом ~рм_-, являются диэлектриками.

На рис. 28 б изображена капля жидкости сплюснутой формы, в ней

изображен протон со смещенной оболочкой. Протон испытывает давление F в

сторону большей протяженности массы жидкости. На рис. 28 а изображена нижняя ступень строения протона. Оболочка частицы м₊ испытывает большее затенение от ударов частиц в_о со стороны большей протяженности массы жидкости, что вызвало смещение оболочки протона в противоположную сторону. Подобные силы испытывают и другие протоны, находящиеся по периметру массы жидкости. Стрелками изображены силы F , длины которых допустим соответствует их величине. Величина силы естественно зависит от протяженности затеняющей массы жидкости. Атом состоит из протонов,

в_о

м+

а б

Рис. 28

следовательно атомы испытывают силы в сторону большей протяженности массы жидкости. Совершенно очевидно, капля будет стремиться принять

шаровидную форму. Из рассмотренного следует вывод, что шарообразность всех космических тел обусловлена большим затенением от частиц Пространства со стороны большей протяженности массы вещества.

Возможность существования вещества

Согласно оболочной последовательности существование электронов Э

обязано наличию частиц пространства: m_о , к_о , л_о, м_о, н_о, о_о ; их отсутствие

приводит к распаду Э. Аналогично, очевидно, и у протонов. Естественно, в

центральной части большой массы вещества ограничен доступ частиц

Пространства к электронам и протонам, там происходит их распад, поэтому из

глубин звёзд и планет дует эфирный-космический ветер (известный красным

смещением света в гравитационном поле Земли) в межгалактическое

Пространство. Таким образом во Вселенной происходит кругооборот. В межгалактическом Пространстве первичные малые частицы, соединяясь в структурные скопления ( рис.5 ), укрупняются и втекают в галактику, из-за чего она принимает спиралевидную форму. Закономерность уменьшения величин м частиц по мере удаления от звезды, галактики создаёт условия отсутствия возможности существования вещества в межзвёздном, межгалактическом Пространстве. Для существования электрона, например в межзвездном Пространстве, необходимы частицы о_о достаточной плотностью. Возможно, достаточная их плотность образуется только в околозвёздном Пространстве.

Монолитных частиц во Вселенной быть не может, ибо для упругости в них должна быть какая-то внутренняя структура, следовательно принятая для начала исследований самая малая частица m_опредставляет собой скопление еще более малых частиц. В конечном итоге самая малая частица должна превратиться в Пространство. Пространство конечно же непрерывно, но каким образом оно проявляется частицами-скоплениями, движущимися с чрезвычайно большими скоростями ???

Трудно представить, что бесчисленное множество галактик появилось в результате "Большого Взрыва" какого-то сгустка материи каким-то образом появившегося в некоторой чрезвычайно малой области бесконечного и вечного Пространства. Сверхглубокие снимки Вселенной свидетельствуют о том, что чем глубже заглядывать в неё, тем больше обнаружится множество новых сверх далеких скоплений галактик. Галактики не разбегаются, красное смещение света является не только следствием удаления их от нас.

Прошлое, настоящее и будущее Вселенной -- это галактики с их циклом жизни: образование, рост, увеличение плотности звёзд до возникновения преимущественно взаимоотталкивающих сил после инерционного сближения, взрыв, образование газово-пылевой туманности.

Спиралевидность и сплюснутость растущей галактики свидетельствует о том, что в её образовании участвует окружающая среда -- она втекает в галактику. Спиралевидные потоки образуются так же на поверхности жидкости при её втекании в отверстие, например в ванне.

Свет

Атомы постоянно возбуждают волны ~рм₊в процессе дыхания. В нормальном состоянии окружающие нас предметы не излучают свет, волны дыхания атомов не воспринимаются нашим зрением. Свет излучают вещества в сильно разогретом состоянии. В веществах в межатомном пространстве всегда имеются свободные электроны СЭ . По мере увеличения температуры повышается скорость движения как атомов, так и СЭ; при этом возможно их столкновение с атомом и вход в него. Свободный электрон может войти в атом только синхронно в соответствии с дыханием атома, то есть двигаясь как и электроны самого атома в направлении к ядру. При этом от атома идёт отливная волна ~рм₊, которая создаёт давление +F₊^~_э на электроны в сторону источника волны (8). Свободный электрон должен иметь большую скорость

движения, чем электроны атома, ибо ему нужно пройти большее расстояние для синхронного входа. Вход СЭ в атом сопровождается дополнительным вытеснением поля ядра , увеличением силы отливной волны ~рм₊ , что приводит к увеличению скорости движения электронов атома до величины V¹.

После "отражения" электронов СЭ, имея большую скорость, но меньшую, чем до входа, покинет атом. Уход СЭ из атома приводит к ослаблению (по отношению к отливной при входе) приливной волны ~рм₊, что несколько уменьшит V¹ , но не полностью, так как СЭ вошел в атом с большим размером поля, покидает с меньшим (в поле атома размер СЭ уменьшается). Это приводит к тому, что вызванная входом СЭ отливная волна ~рм₊ оказывается более сильной, чем приливная после его выхода.

Итак, степень увеличения скорости движения электронов атома зависит от степени вытеснения поля ядра входящим в атом СЭ, которая определится отношением (n +1) : n ; n -- количество электронов в атоме. Естественно, увеличение скорости движения электронов атома будет происходить и при следующих входах-выходах СЭ. Общее приращение скорости определится отношением (n + к) : n; к - количество входов-выходов СЭ. Увеличение скоростей движения электронов атома от входов-выходов СЭ приводит в конечном итоге к ионизации атома, при которой один из электронов, приобретя скорость V_и, покинет атом.

По мере увеличения скорости движения электронов атома уменьшается средняя плотность частиц м_-в их полях, так как они дальше удаляются от ядра, больше становится их размер (размер поля электронов пропорционален расстоянию от ядра атома). Следовательно, средняя плотность полей

электронов обратно пропорциональна величине (n + к) : n. Средняя плотность частиц м₊поля ядра атома также обратно пропорциональна величине (n + к) : n, ибо по мере увеличения удалённости электронов увеличивается его размер. Поэтому сила отливной волны ~рмЂ атома при входе в него СЭ зависит, как от

средней плотности рм_- в полях электронов, так и от средней рм₊ в поле ядра,

то есть пропорциональна величине 1 : [ (n + к ) : n ] ². Из этого следует:

V = V_и ^_ V_и : [ ( n + к ) : n ] ². ( 15 )

V -- уровень энергии атома, скорость движения электронов атома после к столкновений с СЭ . V_и -- (скорость) энергия ионизации атома. С помощью этой формулы можно определить количество электронов в атоме, если известна энергия его ионизации, например, у ртути 10,4. Известные уровни энергии ртути получаются при количестве электронов равном трем.

По мере увеличения скорости движения электронов в атоме (амплитуды их колебания из-за входов-выходов СЭ) увеличивается составляющая ~рм_- его

волны. Такая волна, набегая на другой атом, рассеивает его поле рм₊. На рис.29 а изображены два атома на расстоянии взаимовлияния их волн ~рм_- . Поля атомов рм₊ в смежных сторонах рассеяны, поэтому испытывают давление друг к другу силами +F^п. Они движутся друг к другу до возникновения в их протонах силы +F₁^о_пи слияния их полей ( рис.29 б ). Происходит сильный прилив частиц м₊ в атомы , при этом электроны из-за сильного прилива частиц м₊выталкиваются из атомов. Атомы движутся до возникновения в их протонах силы ^_F₂^о_п и отражаются. После отражения у атомов возникает отлив частиц м₊, они вновь приобретают утерянные электроны, приходя в исходное

+F^п +F^п

м₊ м₊

б Рис.29

состояние, какое было до столкновений с СЭ. Длина, возбужденной при этом,

волны ~рм₊^н>> ~рм₊ , так как она определяется скоростью столкновения и

отражения атомов. Причем, чем больше разница количества столкновений атомов с СЭ , тем больше скорость их столкновения-отражения -- короче длина волны ~рм₊^н , следовательно частота волны пропорциональна величине

1: [ (n + к₁) : n ] ² ^_ 1 :[ ( n + к₂) : n ] ² ; к₂ > к₁ . ( 16 )

При набегании волны ~рм₊^н на атом возможно наложение её приливной

( по отношению к атому ) волны на приливную волну дыхания атома, суммарная волна может вытолкнуть электрон из атома -- эффект попадания фотона. Волновое состояние микромира похоже на штормовое состояние моря

при сильном ветре -- точечные возникновения вспененных всплесков (называемые в народе барашками), похожих на эффект фотона в микромире.

В распространении волн ~рм₊ участвуют не только частицы м₊ , но и атомы; они возбуждают их, они же и участвуют в их распространении.

Набегание волны ~рм₊ на атом вещества приводит к его колебанию ,

приводящего к возбуждению им волны (рис.30).

Отливная р^-м₊ волны ~рм₊, оказывая давление ^_F₊^~_п на протон ядра атома, сдвигает его на некоторое расстояние относительно первоначального положения, изображено пунктирным кругом. При этом происходит ток частиц м₊ встречно току р^-м₊волны ~рм₊

р^-м₊ (~рм₊) П

^_F₊^~_п

м₊ м₊

Рис. 30.

Все протоны ядра атома испытывают подобное перемещение, вследствие чего образуется суммарный ток р^-м_+А (рис.16), сила которого пропорциональна количеству протонов в ядре атома, то есть массе атома. Величина перемещения атома пропорциональна ^_F₊^~_пи обратно пропорциональна м_А. Следовательно величина перемещения атома от действия набежавшей на него волнызависит от его массы, чем больше масса, тем меньше.

Аналогичное происходит при набегании на атом приливной р^-м₊ волны ~рм₊, зеркальное изображение рисунка 30.

Ядро атома от набежавшей на него отливной полуволнывозбуждает приливную к атому полуволну, от приливной полуволны -- отливную от атома полуволну, то есть атом возбуждает волну ~рм₊, распространяющуюся далее взамен набежавшей. Волна ~рм₊ с колеблющимися атомами -- это волна света ~с , воспринимаемая нашим зрением. Волны ~рм₊ и ~с отличаются скоростями распространения. Скорость волны Vc содержит скорость передвижения атомов, молекул, которая значительно меньше скорости Vм₊,

поэтому скорость распространения света в разных средах различна.

Направление на источник света -- это перпендикуляр к фронту волны так же, как направление к источнику волны на поверхности жидкости.

На рис 31 а изображено набегание световой волны с воздушной среды в водную, на рис. б -- распространение волны после линзы.

Земля, все планеты и астероиды вращаются вокруг Солнца в одном

направлении, из этого следует очевидный вывод, что и несущая свет среда вращается вместе с ними. На рис.32 изображено распространение волны

~рм₊ от звезды в околосолнечном Пространстве. За время нахождения волны в околосолнечном Пространстве она поворачивается согласно вращения

несущей волну среды. На рисунке сплошная стрелка -- истинное направление

на источник волны, пунктирная -- кажущееся. в ^_ а = w t = 2 V : С радиан.

w -- угловая скорость вращения Земли; С -- скорость света; t -- время

за которое волна проходит расстояние 2 R. R -- радиус орбиты земли.

Воздух Звезда 0x08 graphic

Вода а

Фронт волны ~рм₊

Линза Земля

Солнце

в в > а

Рис.31 Рис.32

Поляризованные волны ~рм₊

Газы и жидкости в окружающей нас среде состоят только из молекул -- соединения двух или более атомов. Поля соединившихся в молекулу атомов

сливаются, увеличиваясь, в общее поле ( рис. 33 ) , что представляет поле

молекулы. Свободный атом в окружающей среде движется с большей

скоростью, чем молекула. В молекуле атомы колеблются относительно друг друга с свойственными им скоростями. Скорость же движения молекулы ниже, определяется некоторой разницей скоростей движения его атомов. Молекула, содержащая два атома, естественно, имеет продолговатую форму.

Волны света распространяются в газах и жидкостях, следовательно

молекулы так же, как и атомы могут возбуждать волны ~рм₊и являться участниками их распространения. Волна ~рм₊ возникает при столкновении молекул так же вследствие изменения размеров их полей.

Столкновение свободного электрона с молекулой, с его входом-выходом из одного ее атома, создаёт условие для столкновения молекул друг с другом с

разным количеством входов-выходов СЭ из них, при котором возбуждается волна ~рм₊. Столкновение молекул происходит их концами -- возбуждённым входом-выходом СЭ атомом одной молекулы с невозбужденным атомом другой; при этом форма фронта волны ~рм₊приобретает форму цилиндра с

округлёнными сферическими концами ( рис. 34 ). Цилиндрическая часть фронта волны создает эффект ее поляризованности .

Направление на источник возбуждения волн -- это перпендикуляр к

поверхности её волны. В случае сферической волны, куда можно подвести

перпендикуляр -- точка, в случае цилиндрической -- прямая линия. Поэтому

далее для рассмотрения распространения цилиндрической волны изобразим её

в виде прямой линии -- черточки.

Рис. 33 Фронт волны ~рм₊

Рис. 34

Волна ~рм₊, набегая на молекулы, приводит их в колебание -- вначале движение против хода распространения волны, затем в обратную сторону.

Вследствие этого они возбуждают волны и так процесс распространяется далее

в Пространство в виде тонкой (соизмеримой с размером молекул) поверхности, в которой молекулы находятся в состоянии колебания -- это волны света ~с в

окружающей нас среде.

Распространение поляризованной волны ~рм₊.

На рис. 35 изображена в виде вертикальной черточки поляризованная

волна 1 , набегающая на расположенную параллельно ей продолговатую

молекулу М₁, волна полностью воспринимается ею. Молекула, придя в колебательное движение, возбуждает волну 2, которая также полностью воспринимается параллельно ей расположенной молекулой М₂ , и так далее

в случае множества параллельно расположенных молекул.

На рис. 36 поляризованная волна 1 набегает на поперечно ей

расположенную молекулу М₁ (изображена кружком), волна не полностью

воспринимается ею, возможно лишь частично, поэтому молекула возбудит

слабую параллельную ей волну 2. Волна же 1 очевидно распадётся на две укороченные волны 3 и 4, которые, набежав на следующие поперечно им

расположенные молекулы М₂ и М₃, совсем незначительно взволнуют их и те не возбудят повторную волну.

На рис. 37 поляризованная волна 1 набегает на поперечно ей расположенную молекулу М₁ . Так же , как в предыдущем случае, молекула возбудит слабую параллельную ей волну 2, а волна 1 распадется на две

укороченные 3 и 4, параллельные следующей молекуле М₂, которая полностью

воспримет волны 2, 3, 4 и возбудит близкую по силе волны 1 волну 5.

1 М₁2 М₂1 3М₂1 3 М₂5

М₁М₁

2 2

4 М₃ 4

Рис. 35 Рис. 36 Рис. 37

Эффект Керра, 1875 г

Известно: взвесь продолговатых малых семян в изолирующей жидкости в электрическом поле параллельных пластин располагаются перпендикулярно к ним, демонстрируя как-бы силовые линии.

Истинные причины подобного расположения продолговатых телец в электрическом поле рассмотрены в разделе " Электромагнетизм". Продолговатые молекулы жидкого изотропного диэлектрика в сильном однородном электрическом поле так же располагаются перпендикулярно к обкладкам плоского конденсатора. Возможность распространения поляризованных волн ~рм₊ в жидкости в сильном электрическом поле демонстрируется на рис. 35, отсутствии поля -- рис. 36.

Эффекты Зеемана и Штарка, 1896 г

Железные стружки, помещенные в магнитное поле, создают эффект

магнитных силовых линий, см раздел " Эффект магнитных силовых линий ".

Известно, стрелка из немагнитного материала, помещённая в магнитное поле, поворачивается поперёк полюсам. Это вызвано тем, что немагнитные атомы

испытывают силу выталкивания из магнитного поля, раздел " Атом в

Б Б

Рис. 38

магнитном поле ". Немагнитные продолговатые молекулы также располагаются

поперёк полюсам. На рис. 38 изображён полюс магнита, линии -- направления расположения стружек. Прямоугольниками изображены немагнитные

продолговатые молекулы, находящиеся в поле магнита.

Возбуждение поляризованных волн ~рм₊ молекулами происходит при их столкновении друг с другом. Частота волн определяется скоростью их столкновения. При этом, возбуждённые входом-выходом СЭ и невозбуждённые молекулы в магнитном поле испытывают силу давления поля магнита , причём в противоположные стороны. Поле возбуждённого атома становится преобладающим частицами м_-, так как электроны удаляются от ядра на большее расстояние, увеличивая размер своего поля. Атом становится более электронным, поэтому молекула с таким атомом испытывает +F^м втягивания в более сильное поле магнита, молекула с невозбуждённым атомом -- силу ^_F^м

выталкивания. При этом возможны два разных случая столкновения молекул,

1 2

Рис. 39

первый -- рис. 39. Молекулы 1 и 2 находятся в поле магнита разной силы,

изображены прямыми вертикальными линиями разной длины. Атом молекулы 1 возбуждён входом-выходом СЭ (ядро серого цвета), поэтому он испытывает тягу в сильное поле магнита, молекула 2 испытывает силу выталкивания в более слабое поле. В итоге молекулы движутся друг к другу.

На рис. 40 молекулы 1 и 2 находятся в таком же магнитном поле разной

силы. Атом молекулы 2 возбуждён входом-выходом из него СЭ, поэтому он

испытывает тяготение в более сильное поле, а молекула 1 испытывает силу

1 2

Рис. 40

выталкивания в более слабое поле. В итоге молекулы движутся друг от друга. Силы ЂF^м возникают в сильном поле магнита -- в зоне А, в зоне Б они слабее. ЂF^м в зоне А естественно влияют на скорость столкновения молекул с разным количеством входов-выходов СЭ из них, что и приводит к разным частотам

возбуждения ими волн. В зоне Б магнитного поля молекулы возбуждают волны с слабым влиянием на них магнитных сил ЂF^м . Итог, источник света, помещённый между полюсами электромагнита, излучает частоты : f₊_F > f_О > f_-F. Волны, излучаемые молекулами из зоны Б поляризованы вертикально, поэтому при наблюдении их ( сверху) вдоль направления магнитного поля не видны.

Очевидно, магнитное поле Земли создаёт таким же образом сверхтонкую структуру спектральных линий.

Вращение поляризованной волн ~рм₊.

Д. Араго, 1811 г. Эффект Фарадея.

Волна ~рм₊ , набегая на молекулу, приводит её в колебательное движение. Колебательное же движение молекулы сопровождается возбуждением ею вторичной волны ~рм₊ . Если молекула продолговатая и произошло её перемещение, вторичная волна будет поляризованной, то есть фронт волны

Рис. 41

будет иметь форму цилиндра. Молекулы, состоящие из нескольких атомов, могут иметь продолговато-крученую форму ( рис. 41 ). Такие молекулы при

колебании возбуждают вторичные волны несколько повернутые согласно направления её кручености.

Продолговатые немагнитные молекулы в магнитном поле располагаются

поперёк полюса. Поэтому, распространяющаяся вдоль полюса в среде продолговато-крученых молекул, поляризованная волна вращается.

Лазерный излучатель световых волн

Действие лазерного излучателя световых волн основано на явлении фотоэффекта- фотолюминесценции. В момент облучения активной среды

(кристалла рубина или какого-либо газа) мощным световым импульсом из её атомов вырываются электроны. При потере электрона атом приобретает из окружающей среды частицы м₊ , поэтому образуется ток частиц м₊ из окружающей среды к атомам активной среды, то есть образуются отрицательные полуволны света от множества атомов одновременно. Потерявший электрон атом приобретает его вновь, при этом он рассеивает частицы м₊ в окружающую среду -- образуются положительные полуволны света от атомов одновременно. Сумма всех отрицательных и положительных полуволн, возбужденных одновременно атомами активной среды, представляет лазерное излучение света, его частота естественно равна частоте дыхания атомов.

Для вырывания электрона из атома длина волны облучающего света должна быть близкой длине волны дыхания атома. При этом волна света должна

рм₊ рм₊ 0x08 graphic

Рис.42

оказаться в области атома в момент его вдоха, когда его электроны удаляются от

ядра, а ядро приобретает из окружающей среды частицы м₊ ( рис. 42 ) .

Атом приобретает утерянный электрон синхронно с его дыханием (во

время выдоха), когда его электроны движутся к ядру, а ядро рассеивает частицы м₊ в окружающую среду.

Поляризация света ~с

Волна света по отношению к набегающему объекту содержит отливную

(в противоположную сторону распространения волны) и приливную (в сторону распространения) полуволны, содержащие в себе 0x08 graphic

общенаправленные движения

молекул, атомов -- частиц среды. На рис. 43 изображены полуволны света В₁и В₂, распространяющиеся в указанных стрелками направлениях; прямые линии обозначают вид с торца на поверхность максимальной силы полуволны, стрелки на них -- направление движения частиц. В местах пересечения плоскостей полуволн В₁ и В₂, выделенные кругом, направления движения частиц частично совпадают, в них образуютсяполосы увеличенной силы полуволны. В местах же, окрашенных серым кругом, направления частично встречны, в них образуются полосы уменьшенной силы полуволны. Распад световой волны на световые полосы представляет поляризацию света . Волна В₁ представляет фрагмент падающего на отражающую поверхность луча света, В₂ -- фрагмент отраженного.

В₁ В₂ Рис.43

Дисперсия света

Молекулы являются не только возбудителями световых волн , но и их

носителями, что подтверждается известным опытом А. Физо, 1851 г.

Набежав на молекулу , волна ~рм₊оказывает на неё давление, приводя её в движение. Естественно, чем дольше длится это давление, тем большую скорость

она приобретает . Волны малой частоты оказывают давление на

молекулу более длительное время, чем волны большей частоты. Следовательно, волны малой частоты приводят молекулу в колебательное движение с большей скоростью. Поэтому, волны малой частоты распространяются в среде с большей скоростью, волны же большей частоты -- с меньшей, что приводит в

конечном итоге к дисперсии света при его переходе, например, из воздушной

среды в стекло и наоборот. В явлении дисперсии имеет значение соизмеримость

длины волны с размером молекулы, атома.

Если вещество состоит из чередующихся молекул разных величин ,

например, кристалл, то при набегании на его поверхность фронта волны под углом легко объяснить двойное лучепреломление.

Излучение Вавилова-Черенкова

Известно, облучение жидкости электронами радиоактивного распада вызывает весьма слабое видимое ее свечение. При достаточной скорости

движения электрон может войти и выйти из атома. Вход электрона в атом

сопровождается частичным вытеснением (рассеиванием) поля рм₊ из

атома. Степень вытеснения определяется величиной (n+1) : n , n -- количество электронов в оболочке атома. Выход электрона из атома сопровождается приобретением атомом утерянной плотности рм₊ поля. Рассеивание-приобретение рм₊атомом, вызванное входом-выходом из него электрона, представляет световую волну. Естественно, сила этой волны достаточно слабая по сравнению с волнами, возбуждаемыми сталкивающимися атомами.

Рефракция -- отклонение света вблизи Солнечного диска

Звезда

Земля А¹

Солнце

Рис. 44

На рис. 44 изображено Солнце с околосолнечным Пространством --

пунктирная окружность, в пределах которого существует увеличение плотности

и масс частиц по мере приближения к Солнцу, что закономерно в природе

скоплений. В околосолнечное Пространство набегает фронт волны А от звезды и выходит за его пределы -- А¹. Направление на источник света -- это перпендикуляр к фронту волны. Кривая линия от А до А¹ -- это линия видимого направления на звезду. Фронты волн А и А¹ параллельны.

По мере увеличения массы частиц несущей свет среды уменьшается

скорость света, поэтому происходит постепенное его преломление в отличие от

резкого перехода из одной среды в другую ( рис. 31 а ); распространение волны изображено без учета вращения несущей свет среды вокруг Солнца.

Свет во Вселенной

Волны света ~рм₊ возбуждаются сталкивающимися атомами, молекулами. Возбуждение происходит из-за изменения расстояния между ними в пределах взаимного слияния их полей, содержащих частицы м₊. Волна ~рм₊

за пределами атомов распространяется со скоростью С , пропорциональной Vм₊. Частицы м₊ так же из-за изменения расстояния между ними в пределах взаимного слияния их полей (размеры полей частиц м₊ в свободном

состоянии, в космическом Пространстве, значительно больше полей атомов) возбуждают волны ~рв₁. Частицы в₁ являются частицами оболочек и полей частиц г. Скорость движения частиц в₁значительно выше скорости м₊ , поэтому и скорость распространения волн С₁ в среде частиц в₁ значительно выше скорости распространения волн в среде частиц м₊. В свою очередь, частицы в₁ возбуждают волны в среде частиц б₁, скорость С₂которых ещё больше. Таким же образом , согласно оболочной последовательности, частицы б₁ возбуждают волны в среде частиц а₁ , скорость распространения которых С₃>> С₂ . Далее, согласно оболочной последовательности, волны возбуждаются и в среде частиц к₄ ( С₄ ) , и в среде частиц m₁( С₅ ).

Зв мЗв Г мГ Ск Г мСк Г таблица 2

-F₆^о +F₅^о -F₄^о +F₃^о -F₂^о +F₁^о

г_о в_о б_о а_о к₃ m₀

м₊ в₁ б₁ а₁ к₄ m₁

г₂ в₂ б₂ а₂ к₅ m₂

П г с б а к

~рм₊ ~рв₁ ~рб₁ ~ра₁ ~рк₄ ~рm₁

с << С << С₁ << С₂ << С₃ << С₄ << С₅ ( 17 )

В природе скоплений закономерно увеличение величин м частиц по мере приближения к их центру, оно существует в околозвёздном Пространстве и

в около галактическом. В таблице 1 приведена возможная последовательность

укрупнения частиц от Пространства между скоплениями галактик ( мСкГ ) до

околозвёздного ( Зв ). За пределами скоплений галактик (мСкГ) частицы m₀ , m₁ , m₂образуют частицы к, которые втекают в СкГ . В СкГ частицы к_о, к₁, к₂ образуют частицы л , втекающие в межгалактическое Пространство мГ и далее согласно таблице. Втекание несущей свет среды в галактику очевидно создаёт красное смещение её света .

Зависимость скорости распространения волн от их силы

Известно, при приближении к неподвижному наблюдателю быстро

движущегося источника звука его частота кажется высокой, а при удалении --

низкой, эффект Доплера. При более внимательном восприятии, частота звука

приближающегося источника увеличивается, удаляющегося -- уменьшается.

Это вызвано тем, что скорость распространения волн по мере их усиления увеличивается, по мере ослабления -- уменьшается. Звук распространяется в среде, содержащей множество частиц , между которыми существуют силы взаимоотталкивания ( волнами дыхания ) на расстоянии, усиливающиеся по

мере приближения их друг к другу. Амплитуда колебания частиц в волне определяет её силу, она так же определяет модуль объёмной упругости среды -- чем больше амплитуда , тем больше величина модуля.

Д М О

6 м

Рис. 45

Рис. 46

Установлено, скорость распространения волн в упругой среде прямо

пропорциональна корню квадратному из отношения модуля объёмной

упругости к плотности среды.

Зависимость скорости распространения волн от их силы можно

проверить на установке рис. 45 , где Д - динамик, М - микрофон, ГИ - генератор импульсов, О - осциллограф, Р - резистор. На рис. 46 -- осциллограмма импульсов ГИ с интервалом Т и импульса от микрофона, t -- время

прохождения звукового импульса от динамика до микрофона. Частота генератора импульсов и частота развёртки осциллографа должны быть в пределах 50 Гц при расстоянии от динамика до микрофона равном 6 м. Очевидно, природа распространения световых волн аналогична природе распространения звуковых, то есть красное смещение света галактик вызвано так же уменьшением скорости распространения вследствие ослабления их силы -- чем дальше галактика, тем больше красное смещение.

Дисперсия волн в дифракционной решетке

При прохождении фронта волны через дифракционную решетку ( В ) она распадается на фрагменты. На рис. 47 изображено прохождение через нее

А L₂

Б L₁

L₃

А¹

Б¹ Рис.47

фронта А длинной волны ( L₂ ) и фронта Б короткой ( L₁) . Отношение

длины фронта ( L₃ ) в фрагменте к длине волны L определяет степень

ослабления силы волны -- чем меньше величина отношения, тем больше

ослабление. Скорость распространения волны зависит от ее силы, поэтому после прохождения луча света через наклонно к нему расположенную дифракционную решетку происходит дисперсия с обратным порядком расположения цветов.

Электромагнетизм

Электрон является носителем электрического заряда. Все электрические

явления основаны на наличии в веществах свободных электронов СЭ и возбуждении ими волн ~рм_-, представляющих электрическое поле.

В веществах окружающей нас среды всегда имеются в большем или

меньшем количестве свободные электроны, в одних веществах находятся в поле атомов в зоне действия сил +F₁^o ^_F₂^o, в других в поверхностной зоне вещества.

Атомы вещества в процессе дыхания возбуждают волны ~ рм_Ђ . Под влиянием этих волн возбуждают волны ~рм_-и СЭ. Волна ~рм_-отталкивает электрон, поэтому СЭ испытывают взаимоотталкивающие силы.

Взаимовлияние тел с СЭ и без СЭ .

На рис. 48 а два шара, не заряжены , то есть не имеют свободных

электронов; следовательно, от них исходят преимущественно волны ~рм₊ ,

которые отталкивают атомы соседнего шара (изображены с смещёнными полями). В итоге шары взаимоотталкиваются. Влияние волн ~рм₊ на атом

такое же, какое на протон (8). На рис. 48 б шары заряжены, от них исходят преимущественно волны ~рм_- , которые перемещают СЭ соседнего шара во внешние стороны . При этом поля атомов несколько рассеяны со стороны свободных электронов, шары взаимоотталкиваются. На рис. 48 в один шар заряжен, другой не заряжен; СЭ смещён в сторону незаряженного шара, под действием его волн ~рм_- рассеяны поля атомов обоих шаров со смежной стороны, в итоге шары взаимопритягиваются.

СЭ

а б в

Рис. 48

Мелкие тельца (продолговатые семена растений) , находящиеся в поле распространения волн ~рм_- или ~рм₊, создают эффект электрических силовых

линий. На рис. 49 вблизи заряженного шара ( обозначен СЭ ) находятся

тельца; изменения, происшедшие в тельцах, изображены. В результате

возникших сил тельца соединились в цепочку по радиальной линии к шару.

На рис. 50 шар не заряжен, возбуждает преимущественно волны ~рм₊,притягивающие электроны, отталкивающие атомы. В результате возникших сил

в атомах тельца так же соединились в цепочку радиально к шару. Атом в

отдалённом от шара конце тельца испытывает рассеивание его поля волной ~рм_- электрона соседнего тельца.

СЭ

Рис.49

Рис. 50

Магнитное поле

Магнитное поле возникает, например, при электрическом токе в проводнике -- движении электронов, содержащих в своём поле частицы м_-. Ток в проводнике приводит к возникновению попутного с ним общенаправленного движения р^-м_-окружающей среды, сила которого, конечно же, по мере удаления от проводника постепенно убывает.

Область Пространства, содержащая дифференциал общенаправленного движения частиц м_- , ( р^/м_- ) , представляет собой магнитное поле.

Электрон в магнитном поле.

На рис. 51 электрон Э находится в магнитном поле р^/м_- проводника с током, изображённом стрелкой, указывающей направление движения

электронов. На рисунке приведена также диаграмма силы р^-м_-i. Так как с одной стороны электрона сила р^-м_- i больше, вокруг его ядра возник вихрь

(вихри, возникающие от внешнего магнитного поля, назовем наведенными)

оболочки и поля р^ом_-э , направление вращения которого согласно большей силе р^-м_-i. Электрон испытывает давление со стороны встречных токов р^ом_-э и р^-м_- i , со стороны большего хаотического движения частиц м_-; со стороны меньшей скорости обтекания ядра частицами м_- в сторону большей (давление, похожее возникновению подъёмной силы крыла самолёта). На месте

нахождения электрона в поле проводника с током р^-м_-i < р^ом_- э потому, что возникший вихрь усиливается окружающей средой частиц м_-.

В уравновешенном состоянии множество частиц в Пространстве находится в состоянии хаотического движения, при котором частицы во все стороны

оказывают одинаковое давление.

При возникновении общенаправленного движения (тока) частиц происходит поперечное его сжатие , при прекращении -- поперечное

р^ом_-э

р^-м_-i

Э L

Рис. 51

расширение. Движущаяся преимущественно в одном направлении частица оказывает меньшее давление в поперечном току направлении. Поэтому при возникновении вихря электрона, хаотично движущиеся частицы м_- окружающей среды стекаются к вихрю и вовлекаются в него. Происходит усиление вихря , его размер становится большим размера поля электрона, в вихре участвуют в основном частицы окружающей среды, которые влетают в вихрь, затем вылетают. Таким образом, окружающая среда хаотически движущихся частиц способствует усилению вихря.

Вихрь электрона имеет не шарообразную форму, а сплюснутую, какую имеют спиралевидные галактики. Вращение поля СЭ -- это его спин Итак, электрон в магнитном поле испытывает давление в сторону большей силы магнитного поля, на рис. 51 в сторону проводника с током. На ближней к проводнику стороне ядра направления р^-м_-i и р^ом_- э совпадают, на противоположной встречны, там больше хаотического движения частиц, больше давление на ядро.

Протон в магнитном поле.

На реке вблизи берега, где из воды выступает ствол дерева, можно

наблюдать вращение воды вокруг ствола. Направление вращения задаёт быстро текущая часть реки ( середина ). Причина вращения вполне очевидна. Подобное

происходит и в магнитном поле. Если в магнитном поле ( рис. 53 ) находится протон, с одной стороны которого р^-м_- сильнее, чем с другой, то вокруг него возникает вихрь р^ом_- п без участия в нем его частиц оболочки и поля.

На стороне встречных токов р^-м_- и р^ом_-п больше хаотического

движения частиц м_- , поэтому поле протона рассеяно ; протон испытывает

давление F^м в сторону меньшей силы р^-м_- , на выход из магнитного поля.

П р^ом_-а А

р^-м_-

р^-м_- СЭ F^м

р^-м_- р^-м_-

р^ом_-п р^ом_-п р^ом_-а

Рис. 53 Рис. 54

Атом в магнитном поле

Для возникновения и существования вихря частиц м_- необходимо: наличие в Пространстве хаотически движущихся частиц м_- достаточной

плотности; в центре вихря должна находиться непроницаемая для частиц м_-

среда, вихрь должен замыкаться во вращении. Из этого очевидно, вихрь

электрона, находящегося в зоне большой плотности протонного поля, возникнуть не может. Вихрь может возникнуть только у электронов СЭ. Атом без СЭ в магнитном поле подобен протону (рис. 53). Атом с свободным электроном СЭ, находящийся в магнитном поле, изображен на рис. 54. Образовавшийся вихрь СЭ способствует возникновению вихря атома р^ом_-а.

р^-м_- р^ом_-а р^-м_-

А F^м

Рис. 55

Атом, содержащий в своём поле электрон СЭ, намагничивается и испытывает давление F^м в сторону СЭ, в сторону большей силы р^-м_-. Для определения

направления силы F^м в намагничивающемся атоме можно использовать

упрощенное изображение ( рис. 55 ), где атом изображен без поля -- точка , вокруг него вихрь р^ом_-а, образовавшийся в магнитном поле р^/м_--- стрелки р^-м_-

разной длины. F^м возникает на стороне встречных токов р^ом_-а и р^-м_- .

Проводник с током в магнитном поле

Вещество, состоящее из намагниченных атомов, представляет собой

естественный магнит. На рис. 56 а изображен цилиндрический магнит, вид с

торца. Вокруг него изображен общий суммарный вихрь его атомов, круглая пунктирная стрелка. На рисунке а изображён проводник с током, находящийся в

поле магнита N . В проводнике изображены атом и СЭ, представляющий ток в указанном стрелкой направлении. Вокруг атома и СЭ возникли вихри, наведенные полем магнита. Электрон испытывает давление в сторону большей силы магнитного поля, поэтому изображён на стороне магнита. Проводник испытывает давление в эту же сторону, в сторону большей силы магнитного

поля. На рис. 56 б изображён проводник с током в том же поле магнита. Проводник в конце Б подключён к минусу источника тока шарнирным

F^м

N + ^_ Б С

а б

Рис. 56

контактом, а в конце А -- скользящим контактом через проводящий ток кольцо

С к плюсу. Проводник АБ под действием силы F^мвращается по часовой стрелке, что подтверждает отсутствие как таковых магнитных силовых линий, ибо при их наличии проводник должен был бы остановиться в положении, при котором магнитные силовые линии магнита и проводника с током могли сомкнуться.

Эффект магнитных силовых линий

^_ ^_ ^_

S N

+ + +

Рис. 57

На рис.57 изображён магнит S-N, вблизи него мелкие продолговатые

тельца из намагничивающегося металла. Тельца намагнитились, их свободные

электроны переместились в сторону большей силы магнитного поля , возникли

силы F^мв атомах, тельца соединились в цепочку. Совершенно очевидно, возможные соседние цепочки будут испытывать взаимно отталкивающие силы и разойдутся веером, создавая эффект магнитных силовых линий.

Магнитное поле магнита

Вокруг всех атомов магнита существуют вихри, во внутренних его областях казалось бы должно привести к их взаимной компенсации , отсутствии суммарного вихря. Однако суммарный вихрь существует и во внутренней области благодаря частицам м_- окружающей среды, большой

их проникающей способности и большого расстояния свободного движения.

Вихрь магнита возникает вокруг центра общей массы вещества, усиливается

и поддерживается частицами м_- окружающей среды. На рис. 58 изображена диаграмма силы магнитного поля (общенаправленного движения частиц м_- ) на оси Х цилиндрического магнита. С левой и правой стороны магнита

р^-м_-

Рис. 58

изображены стрелки, указывающие направление входа частиц м_- окружающей среды в магнит и в его поле. Подобная диаграмма на всех осях в пределах 360^о . Наибольшая величина р^-м_- в магните по его периметру.

Магнит, например, прямоугольной формы ( рис. 59 а ) можно изобразить в

виде прямоугольника -- рамки ( рис. 59 б ). Если магнит окажется в поле

другого магнита, то вокруг его атомов образуются наведённые вихри. На рис.

р^-м_-р^-м- 0x08 graphic

р^-м-

р^-м_-р^-м_-

р^-м-

а б

Рис. 59

60 изображены в виде рамок два магнита, расположенные взаимно перпендикулярно. На сторонах рамок точками изображены атомы,

вокруг них наведённые вихри от поля соседнего магнита. F^м возникает на стороне встречных р^-м_-магнита и наведённого вихря. На сторонах, где ось наведённого вихря атома параллельна р^-м_-магнита, F^м не возникает. В

изображённом положении магниты не испытывают взаимного притяжения, испытывают только взаимно разворачивающие силы.

F^м

Рис. 60

Силу F^м испытывают все атомы магнита. На рис. 61 а изображен цилиндрический магнит в поле проводника с током i. F^м действует в сторону большей силы р^-м_-, и чем ближе к периметру, тем с большей силой, пропорциональной силе р^-м_-на месте нахождения атома. На рисунке

изображены силы F^м, действующие только на атомы, находящиеся по

периметру магнита. Суммарная сила F^м, действующая на все атомы в

направлении F₁^м , пропорциональна площади S₁;суммарная сила в направлении F₂^м пропорциональна площади S₂(рис. 61 б ) . Кривые р^-м_- -- сила общенаправленного движения частиц м_- поля магнита на оси Х .

Кривая р^-м_-i -- диаграмма силы общенаправленного движения частиц м_- на

оси Х тока i. р^-м_-i накладывается на поле магнита, образуется суммарное поле ( рис. 61в ), нарушающее симметрию поля магнита так, что S₁> S₂ , это приводит к давлению на магнит в сторону проводника с током.

Компасная стрелка в магнитном поле проводника с током

На рис. 62 изображена компасная стрелка, находящаяся в магнитном поле проводника с током -- окружность со знаком минус, означающим, что ток (Э)

течет от нас. Компасная стрелка изображена со знаками плюс и минус,

означающими направление движения р^-м_-, минус от нас, плюс к нам. Вокруг атомов компасной стрелки, изображенных только на вертикальных

i F₁^м F₂^м

р^-м_-i

р^-м_-р^-м_-

S₁ = S₂р^-м- 0x08 graphic

S₁>S₂

S₂в

Рис. 61

А -- А

А F^м

A F^м i

Рис. 62

линиях сечения А -- А, возникли вихри, наведенные полем проводника

с током, и силы F^м, аналогичные рассмотренным на рисунке 60. Компасная

стрелка испытывает разворачивающую силу до тех пор, пока плоскость сечения А -- А не станет продольно радиальной проводнику (рис.62 а).

Слабо намагничивающееся вещество в магнитном поле.

На рис. 63 изображено слабо намагничивающееся вещество (атомы с некоторым перебором электронов), находящееся в поле внешнего магнита.

р^-м-

р^-м_-

р^-м-

А А

Рис. 63

Вокруг вещества и его атомов возникли вихри р^ом_- , изображены пунктирными

замкнутыми стрелками. Над рисунком изображена упрощенная (прямыми

линиями) диаграмма силы р^-м_- на оси А-А вещества.

Вокруг слабо намагничивающегося атома в магнитном поле возникает вихрь р^ом_- слабой силы. Вещество с такими атомами, например парамагнитная соль (сульфат гадолиния) слабо намагничивается. Из рисунка очевидно, слабо намагничивающееся вещество в магнитном поле сжимается-уплотняется, при этом его температура увеличивается; вне поля плотность вещества восстанавливается, температура уменьшается.

С помощью парамагнитной соли достигается сверхнизкая температура. Охлажденная в жидком гелии соль помещается в сильное магнитное поле,

которое затем выключается.

Электромагнитные волны

Возникновение тока в проводнике приводит к возникновению попутного общенаправленного движения частиц р^-м_- в окружающей проводник среде. Последнее приводит к возникновению поперечного тока р^-м_- к проводнику, (изображено стрелками к проводнику), который происходит только во время нарастания тока. На рис. 64 а два параллельно расположенные проводника 1 и 2. В проводнике 1 течёт нарастающий ток. В окружающей среде возникает р^/м_- , из-за чего происходит завихрение р^ом_-э полей свободных электронов соседнего проводника. Встречные токи p^-м_- и р^ом_-э вызывают движение электрона

1 1

2 2

а б

Рис. 64

проводника 2 -- ток в противоположном току 1 направлении. На рис. б ток в проводнике 1 убывает, происходит поперечное расширение р^-м_- , которое

вызывает ток в проводнике 2 в согласном току 1 направлении. Продольное р^/м_- и поперечное р^-м_- представляют собой не что иное, как электромагнитную

волну, которая распространится далее в Пространство.

Аналогичное происходит в проводнике, намотанном на магнитопровод

( рис.65 а ). В проводнике течёт нарастающий ток i , возникает вихрь р^ом_-

вокруг и внутри магнитопровода и одновременно его сжатие. Из окружающей

среды частицы м_- втекают в магнитопровод . При этом электроны проводника

i i

а Рис. 65 б

испытывают давление против тока i. На рис. б ток в проводнике убывает,

происходит вытекание м_- из магнитопровода, электрон испытывает давление в поддержку убывающему току.

Сверхпроводимость

При движении электрона в проводнике происходит его столкновение с атомом, вход и выход из него , что представляет сопротивление его движению и увеличение ~рм₊атома, нагрев проводника.

Сильно охлаждённое вещество характеризуется малой ~рм₊, следовательно малой ^_F₊^~_п , они больше сближаются друг к другу. Сближение атомов приводит к приобретению ими частиц м₊ из окружающей среды; при этом, чем больше масса атомов, тем больше приобретение частиц м₊. Приток частиц м₊ к атомам, втекание в вещество большого количества частиц м₊из окружающей среды, вдох всего вещества. При этом электроны атомов

выталкиваются из вещества в поверхностную область, в пределы действия сил +F₊^~_э , +F₁^о_э , ^_F₂^о_э; при котором волны ~рм_Ђ , исходящие из вещества , создают равные силы притяжения и отталкивания на свободные электроны. Вещество оказывается в электронной оболочке, становится сверхпроводящим, так как электроны в оболочке могут перемещаться не сталкиваясь с атомами.

Если сверхпроводящее вещество окажется в сильном магнитном поле (рис. 66 б), вокруг электронов возникнут вихри, вталкивающие их обратно в вещество, Происходит лавинообразное вытеснение частиц м₊ из вещества (выдох), электроны возвратятся в атомы.

Считавшаяся возможность существования бесконечно долгое время

индуцированного тока в кольце из металла, находящегося в

сверхпроводящем состоянии ( Коллинз, 1957 г.) не реальна. В кольце течёт

ток только в момент индуцирования, затем он прекращается, как и в любом

+ ^_

а б

Рис. 66

проводнике, но остаётся возникшее магнитное поле -- вихрь, чему

способствует окружающая среда хаотически движущихся частиц м_-и

непроницаемая для них среда сверх охлаждённого вещества. На рис. 66 а изображены сверхпроводящее кольцо с индуцированным магнитным полем и над ним шар из металла в сверхпроводящем состоянии. Вокруг кольца магнитное поле -- вихрь, обозначен знаками плюс и

минус. Внутри кольца вращение вихря, естественно, противоположно

внешнему. Вокруг шара наведен вихрь магнитным полем кольца. Между

шаром и кольцом магнитного поля ( вихря ) нет, там хаотическое движение частиц м_- из-за встречных вихрей шара и внутренней зоны кольца . Электроны в атомах кольца и шара сместились в сторону от этой зоны, шар и кольцо испытывают взаимоотталкивающие силы.

На рис. б магнит (изображён торцом ) находится над бруском из металла в сверхпроводящем состоянии. Вихрь магнита охватывает брусок, превращая его в магнит той же полярности, поэтому испытывают взаимоотталкивающие силы.

Движение электрона, протона в магнитном поле

Частицами м_- , являющимися частицами оболочки и поля электронов,

густо заполнена вся окружающая нас среда и все материальные объекты. Эта среда подобна воздушной, относительно неё движутся материальные объекты,

в том числе и электроны. Материальные объекты для неё -- достаточно редкое

скопление электронов и протонов. Для движущегося электрона относительно

этой среды ( рис. 67 а ) -- это движение-ток среды относительно него ( рис. б).

Э V V р^-м_-

V р^-м_-

а б

Рис. 67

На рисунке 68 изображён проводник АБ, с электроном Э, движущийся в указанном стрелкой направлении в магнитном поле магнита, изображенном кружком -- вид с торца на северный плюс. Пунктирная окружность со стрелкой -- направление вращения вихря магнита, согласно часовой стрелке.

При нахождении проводника в левой половине поля магнита вокруг электрона возник вихрь против часовой стрелке, электрон испытывает давление в сторону конца А проводника, со стороны встречных токов его вихра и р^-м_-среды (рис.67 б). При движении проводника в правой половине магнита вокруг электрона вихрь сохраняется в том же направлении, электрон испытывает давление в ту же сторону, к концу А проводника. Из рассмотренного очевидна возможная траектория (известная) движения свободного (вне проводника)

электрона в магнитном поле. Вокруг протона, находящегося в магнитном поле, так же образуется вихрь. Так как оболочка и поле протона из частиц м₊ вихрь

образуется вокруг его поля. Если бы протон находился на месте электрона в

левой половине поля магнита (рис. 68), но вне проводника, и двигался в том же

А V Л П А V

i i 0x08 graphic

Э Э

Б Б

Рис. 68

П р^ом_-п

Рис. 69

направлении, то его состояние было бы таким, какое на рис. 69. Протон испытывал бы давление в противоположном, чем электрон, направлении.

Взаимовлияние проводников с током.

На рис. 70 изображены два параллельно расположенных проводника 1 и

2 , по которым текут токи в указанном стрелками направлении. Вокруг

электронов и атомов вихри не образуются -- атом находится в поле равной силы тока р^-м_-, а электроны сами создают магнитное поле , при этом смещаются в сторону соседнего проводника, в сторону более сильного тока р^-м_- . Атомы проводников испытывают давление в сторону электронов.

На рис. 71 в тех же проводниках текут токи в противоположных

направлениях, электроны соседних проводников испытывают давления в противоположные друг от друга стороны, так как между проводниками

направления движения р^-м_-встречны, создаётся их хаотическое движение.

1 2

А Э р^-м_- Э А

Рис. 70

1 2

Э А р^хм_-А Э 0x08 graphic

Рис. 71

Магнитное поле Солнца, Земли

Космос содержит множество всевозможных частиц, в том числе конечно и м_-. Все планеты и астероиды вращаются вокруг Солнца в одном направлении,

из этого следует очевидный вывод, что и частицы м_-вращаются вокруг Солнца,

представляя его магнитное поле .

Плотность потока р^-м_- во вращении вокруг Солнца, естественно, по мере удаления от него убывает, то есть имеет место р^/м_-, вследствие чего вокруг

планет возникли наведенные вихри (магнитные поля), направления вращения которых согласны стороне большей силы р^-м_-. Возникшие вихри, ранее

установили, усиливаются окружающей средой частиц м_-. Для возникновения достаточно сильного магнитного поля планеты необходимо наличие в ней

достаточно большой массы вещества из намагничивающихся атомов. На рис. 72 изображена Земля с наведенным магнитным полем Солнца вихрем --

пунктирная окружность со стрелкой, указывающей направление вращения. На изображении Земли (вид на северный полюс N) стрелка V₁ -- направление ее

движения, V₂ - направление вращения вокруг своей оси.

Луна находится под влиянием двух магнитных полей: Солнца и Земли,

на рисунке изображены два вихря, возбужденные их полями, они встречны.

Сила магнитного поля луны определяется разностью сил вихрей, наведенных

Солнцем и Землей.

р^-м_- V₁

Солнце V₂ N Земля Луна

Рис. 72

Восточно-западный эффект

Известно, космические частицы, падающие из мирового Пространства,

испытывают отклонение в магнитном поле Земли: положительные частицы,

отклоняются к востоку, отрицательные -- к западу. На рис. 73 изображены электрон Э и протон П, падающие в магнитном поле Земли , изображенном

пунктирной дуговой стрелкой; направление падения Э и П -- стрелки V.

П Э

V V 0x08 graphic

Рис. 73

Вокруг Э и П наведены вихри р^ом_- магнитным полем Земли, изменения

происшедшие в их оболочках изображены, в итоге (с учетом эффекта рис. 67) протон испытывает давление на восток, электрон -- на запад.

Опыт Д. Франка и Г. Герца 1913 г.

Свободный электрон в электрическом поле движется ускоренно. На

рис. 74 в газовой среде на расстоянии 5 L создаётся электрическое поле

до 5 в. Серыми кругами обозначены атомы газа, ломанными стрелками --

траектории движения электронов. Движущийся электрон при определённой

скорости, допустим V₁, может столкнуться с атомом , войти и выйти из него

( атом может содержать только определённое их количество ); при меньших же

скоростях не сталкивается, обходит его. Допустим: электрон приобретает

скорость V₁на расстоянии 5 L при напряжении 1 в ( рис. а ) ; при напряжении

0-----------------1------------------2--------------------3------------------4------------- 5

Рис. 74

2в -- на расстоянии 4 L ( рис. б ) ; при напряжении 3 в -- на расстоянии 3 L

( рис. в ) ; при напряжении 4 в -- на расстоянии 2L ( рис. г ); при напряжении

5 в -- на расстоянии 1 L ( рис. д ) . На рисунке пунктирные линии траекторий

движения электронов означают движение с меньшей, чем V₁ , скоростью,

сплошные линии -- движение с большей скоростью.

Вихри (спины) электронов, протонов

Электрон представляет собой скопление в виде оболочной структуры

( рис. 5 ). Частицы его оболочки и поля не являются одними и теми же, прочно

принадлежащими данному электрону. Происходит постоянный их выход-вход -- обмен частицами окружающей среды, причем очевидно, вход частиц в оболочку и поле происходит преимущественно со стороны большей их плотности хаотического движения.

В магнитном поле р^/м_- вокруг электрона возникает вихрь оболочки и поля. Возникший вихрь электрона сохраняется и при отсутствии магнитного

поля. На рис. 75 а изображены два электрона с вихрями, вращающимися по

часовой стрелке и против, на рис б -- вихри обоих электронов по часовой

стрелке. Вход частиц в оболочку электрона в процессе обмена частицами

а б

Рис. 75

окружающей среды происходит преимущественно со стороны большей плотности хаотического их движения: на рис. а с противоположных сторон; на рис. б со смежной стороны. Вследствие этого оболочки оказываются смещенными за пределы проявления силы F (давления Пространства),

аналогично рассмотренному на рис. 4. В итоге, электроны с разными направлениями вихрей взаимно отталкиваются, электроны с одинаковыми -- взаимно притягиваются, у них возникает общий вихрь.

Аналогичное происходит и с протонами с вихрями р^ом_-п . На рис. 76 а

изображены протоны с вихрами противоположного направления вращения.

Поля протонов с наружных сторон, где большего хаотического движения

частиц м_- , рассеяны, поэтому взаимно отталкиваются. На рис. 76 б вихри протонов одинакового направления вращения.

а б

Рис. 76

Совершенно очевидно, поля протонов в этом состоянии с внутренних сторон

рассеяны, протоны взаимно притягиваются, у них образуется общий вихрь.

Тепло

Скопление множества атомов, молекул -- вещество приобретает общее поле рм₊, причем чем больше плотность вещества , тем больше плотность рм₊ (14). Уменьшение объема сосуда с находящимся в нем газа приводит к повышению температуры газа. При уменьшении объема сосуда происходит

втекание в сосуд частиц м₊ из-за увеличения плотности молекул газа.

Частицы м₊вталкиваются в сосуд давлением частиц Пространства (частиц г_о), вследствие чего приобретают увеличенную скорость движения. Сила давления частиц г_о определяется скоростью их движения. В свою очередь скорость движения г_о определяется давлением на них частиц их поля в_ои так далее согласно таблице 1:

m_о к₃ а_о б_о в_ог_ом₊(18)

Втекание частиц м₊ с увеличенной скоростью в сосуд приводит к увеличениюсилы волн ~рм₊^н_М. Сила волн ~рм₊^н_М , согласно вывода (13), пропорциональна Vм₊. Амплитуда-сила ~рм₊^н_М -- это тепло. Согласно (18) следует, что

тепло создается Пространством (19)

При увеличении объема сосуда уменьшается плотность газа, уменьшается

плотность м₊ из-за их взаимовыталкивания из сосуда, что приводит к снижению их скорости движения и силы волн ~рм₊^н_М -- температуры газа.

Выход частицы N из атома, при радиоактивном распаде, сопровождается так же выходом и частиц м₊ ; причем с большой скоростью из атома и из вышедшей N , из-за чего повышается температура окружающей среды.

Чем больше частиц N содержит атом, тем больше у него частиц м_+.. Большое количество частиц м₊ в атоме определяет возможность большего выделения тепла при его распаде. Количество частиц м₊ в атомеопределяется количеством протонов. Протон обладает наибольшей плотностью частиц м₊, так как именно к нему они испытывают давление, следовательно

протон содержит наибольшее "количество" тепла. (20)

В центральной части большой массы вещества (звезд, планет) ограничен

доступ частиц Пространства к протонам, там происходит их распад,

вещество оказываются в среде больших скоростей Vм₊, поэтому сильно нагревается.

Закон Авогадро

Волна ~рм₊^н_М создает силу их взаимоотталкивания ^_F₊^~_М . Молекулы разных величин в среде равных скоростей Vм₊возбуждают равной силы ~рм₊^н_М

(13), определяющие силу ^_F₊^~_М их взаимоотталкивания.

~рм₊^н_М= Vм₊= ^_F₊^~_М (21)

Поэтому в равных объемах любых газов при равных условиях содержится одинаковое число молекул.

В атоме каждая частица N возбуждает волну ~рм₊_N, суммарная волна исходящая из атома равна сумме всех волн ~рм₊_N .

~рм₊_NК_N= ~рм_+А(22)

Величина ~рм₊_N по правилу Дюлонга и Пти представляет удельную теплоемкость атома, К_N -- атомный вес, ~рм_+А -- атомную теплоемкость.

Законы Гей-Люссака и Бойля -- Мариотта

Волна ~рм₊^н_м, возбуждаемая молекулой, распространяется сферической поверхностью, её сила F уменьшается обратно пропорционально R, радиусу сферы. Если при R равном нулю её сила была равна величине F_о, то на радиусе R равна

F_R = F_о: R (23)

Величина R определяет объём О газа, при котором молекулы испытывают силу F_R. Согласно (23) при постоянной температуре газа произведение давления на объем величина постоянная, закон Бойля -- Мариотта

О F_R= F_о (24)

Так как F_о= Vм₊ =Т , объем газа пропорционален его Т , закон Гей-Люссака .

О= Т : F_R (25)

Резонансное излучение гамма-лучей, Эффект Мёссбауэра

Частицы N центра ядра атома колеблются давлением частиц м₊ (рис.16), зависящим от скорости их движения Vм₊, создающей тепло. Чем больше Vм₊, тем больше амплитуда колебания частиц N. При этом естественно, чем больше

амплитуда, тем меньше частота колебания ~рм_{+ А}, то есть

частота ~рм_{+ А} обратно пропорциональна температуре (26)

Частицы в центре ядра колеблются в пределах возникающих в них сил ^_F₆^о_п , +F₅^о_п . Их колебание похоже на колебание падающего с некоторой высоты на поверхность стола упругого шарика. После каждого отражения от

стола скорость шарика уменьшается, а частота его колебания увеличивается.

Скорость же частиц N в процессе колебания не меняется, поэтому частота колебания не уменьшается. Уменьшить их скорость движения можно уменьшив температуру вещества.

Для резонансного излучения гамма-лучей ядром атома необходимо

равенство частот облучающего луча с частотой колебания частиц ядра --

частотой дыхания атома.

При заниженной частоте излучаемого луча по отношению к облучаемому нужно понизить температуру вещества, что повысит частоту колебаний частиц ядра , при которой может наступить резонансное излучение.

Рассеяние рентгеновских лучей. Эффект Комптона, 1923 г.

Рентгеновские ( лучи ) волны возникают при скоростном столкновении свободных электронов СЭ с веществом. В свободном состоянии СЭ имеют

максимальный размер поля. При столкновении с веществом он входят в него и значительно ( возможно полностью ) теряют своё поле, возбуждая отливную полуволну ~рм_-. СЭ в веществе взаимно отталкиваются, поэтому после входа в вещество выталкиваются из него и вновь приобретают максимальный размер

поля, возбуждая приливную полуволну ~рм_- . Отливная и приливная

м_-

L_м Э

Рис. 77

полуволны представляют рентгеновскую волну. Волны электрического поля ~рм_-возбуждены без входа-выхода из вещества, поэтому слабее.

Рентгеновская полуволна ~рм_- , набежав в вещество и оказавшись в

области ближайшего к краю атома ( рис. 77 ) , выталкивает его электрон из вещества. Электрон, оказавшись в менее плотной среде частиц м₊,

приобретает из окружающей среды частицы м_- , увеличивая размер поля и

создавая этим приливную полуволну ~рм_-. Затем электрон вновь

приобретается атомом, входит в вещество и, оказавшись в более плотной среде

частиц м₊ , рассеивает частицы своего поля, возбуждая отливную полуволну

~рм_-. Центр приливной полуволны оказывается вне вещества, а центр отливной внутри вещества. Длину волны L в зависимости от угла наблюдения

в , согласно рисунку, увеличивающуюся по мере увеличения угла в от О^о до 180^о, можно выразить приближенной формулой (27), при в = о величина L не равна нулю.

L = L_м Sin²в / 2 (27)

Эксперимент К. Девисона и Л. Джермера. 1927 г.

а Полуволна отливная

Полуволна отливная Полуволна приливная 0x08 graphic

Рис. 78

В разделе "Рассеяние рентгеновских лучей, эффект Комптона" описан

механизм возникновения волн ~рм_- . Для пояснения этого механизма на рис. 78

а, б, в последовательно изображен этот процесс. Для упрощения изображены

только полусферы (полуокружности) фронтов полуволн, естественно они

сферические.

Волны электрического поля оказывают давление в сторону их

распространения на электроны ( ^_F_-^~_э ), поэтому в электрическом поле электроны движутся ускоренно. При движении в газовой среде происходят их

столкновения с атомами, в том числе вход-выход из них.

Эксперимент К. Девиссона и Л. Джермера представляет эксперимент

Д. Франко и Г. Герца, но в сферических фронтах электрического поля ~рм_- . Отраженные от монокристалла никеля электроны ускоряются в поле волн ~рм_- , возбужденных следующими сталкивающимися электронами.

Уменьшению интенсивности электронного пучка в приемнике по мере увеличения скорости столкновения электронов возможно вызвано тем, что они глубже входят в кристалл, затягивая время их выхода из него, вследствие чего приливная полу волна значительно запаздывает от отливной, и возможно происходит ее наложение на отливную волну от следующего электрона.

Опыт О. Штерна и В. Герлаха, 1921 г.

В веществах окружающей нас среды всегда имеются свободные

электроны, которые находятся вне поля атомов, но находятся вблизи них

под действием силы +F₁^о. Ранее выяснили, атомы без СЭ (рис. 53)

испытывают давление в сторону меньшей силы магнитного поля , атомы имеющие СЭ (рис. 54) -- в сторону большей силы . В опыте О. Штерна одни атомы вылетали из серебряного шарика с СЭ, другие без, поэтому отклонялись в разные стороны.

Фотоэлектрический эффект

Волны ~рм₊^н возбуждаются сталкивающимися атомами, имевшими столкновения с свободными электронами ( рис. 29 ). Сближение атомов

происходит под давлением сил +F^пи +F₁^о_п до возникновения в них сил ^_F₂^о_п , поле слившихся атомов увеличивается. Увеличение общего поля -- это

приливная полуволна. После возникновения сил ^_F₂^о_патомы отражаются, рассеивая свои поля до нормальных размеров , возбуждая отливную полуволну. Длины приливной и отливной полуволн зависят от скорости сближения и удаления друг от друга сталкивающихся атомов, количество же частиц м₊ , приобретаемых и рассеиваемых столкнувшимися атомами, одинаково

(определяется расстоянием между ядрами атомов, при котором возникают силы

^_F₂^о_п ), поэтому сила-амплитуда волн при разных скоростях столкновения

различна. На рис. 79 кривые длинной и короткой отливных полуволн

совмещены. Площади S, ограниченные кривыми полуволн, одинаковы, так что

и количество частиц м₊ в них одинаково. При набегании волны ~рм₊^н на атом

приливная её составляющая (для атома отливная) создает давление на его

электрон к ядру ( рис. 80 ), отливная -- от ядра ( рис. 81 ); скорость выталкивания электрона естественно пропорциональна силе- амплитуде волны, то есть скорость вылета электрона, его энергия Е_э пропорциональна частоте f волны ~рм₊^н.

S₁S₁= S₂

S₂

Рис. 79

Рис. 80

Рис. 81

Эффект возбуждения волн разной длины ядром атома

Ядро атома представляет собой скопление множества частиц N , находящихся в пределах взаимовлияния силами +F₅^о_п и ^_F₆^о_п. Они упакованы слоями с увеличением их возможного количества от слоя к слою. Частицы в

ядре находятся в состоянии постоянного синхронного колебательного

движения, одновременно удаляются друг о друга и от центра, одновременно

сближаются, выдох-вдох атома. Выдох -- это рассеивание рм₊ поля атома в

окружающую среду, вдох -- приобретение рм₊в поле из окружающей среды. Амплитуда колебаний частиц N разная , чем ближе частица к краю скопления, тем больше амплитуда.

В нормальном состоянии ядро возбуждает слабые волны ~рм₊ . Если атом подвергся входу-выходу СЭ, то его ядро переходит в возбужденное состояние, то есть усиливается его колебание, усиливаются и волны ~рм₊ , причем каждая частица N и их электроны возбуждают свою волну, при этом центры приливной

и отливной волн оказываются смещенными относительно друг друга и тем

больше, чем ближе частица к краю скопления. Допустим, на рис. 82 на радиальной линии R ядра в точках пересечения вертикальных линий на расстояниях Lчастицы находились в момент начала расхождения друг от друга, в момент окончания вдоха атома, а в точках пересечения вертикальных линий на расстояниях L¹ частицы находились в момент окончания выдоха.

L L L

K L M N

О R

L¹ L¹ L¹

Рис. 82

Частицы ядра на расстояниях L¹ начинают приобретать частицы м₊ из окружающей среды -- вдох атома, на расстояниях L начинают рассеивать -- выдох атома. Волны ~рм_Ђ, возбужденные частицами N и их электронами, оказываются с смещенными центрами приливной и отливной полу-волн.

Возбужденные частицами разных слоев волны будут восприниматься

регистрирующим устройством волнами разной длины в зависимости от угла

восприятия (рис. 77 ) .

Допустим, на рис. 82, в первом и во втором слоях по восемь частиц N,

в четвертом слое одна частица N, при этом в рентгеновском спектре в сериях K L M N будут линии в количестве 2, 8, 8, 1 соответственно.

Величина смещения центров приливной и отливной полуволн, возбуждаемых частицами, зависит от количества слоев. Возбужденное состояние ядра от входа-выхода СЭ из атома проявляется возникновением силы ^_F, расталкивающей частицы. На рис. 83 а изображено ядро атома содержащее

только один слой частиц. Допустим, что в этот момент атом подвергся входу-

выходу СЭ, вследствие чего возникла сила ^_F , под действием которой частицы

раздвинулись относительного первоначального положения на расстояние L₁.

На рис. 83 б изображено ядро атома, содержащего два слоя частиц. После

возникновения силы ^_F частицы первого слоя раздвинулись относительно

первоначального положения на расстояние L, L< L₁ , так как масса частиц

подлежащих раздвиганию увеличилась. Дальнейшее увеличение количества

слоев совершенно очевидно приведет к еще большему уменьшению

величины L, то есть уменьшению длин волн спектра.

^_F

L₁

^_F

Рис. 83

Для получения спектров элементов используют рентгеновские трубки,

для чего ее антикатод делают из того металла, спектр которого желают

исследовать. Антикатод облучается потоком электронов, при этом происходит

их вход-выход из атомов исследуемого вещества. Вход электрона в атом сопровождается некоторым вытеснением его частиц оболочки рм₊ , что

приводит к некоторому удалению частиц ядра относительно его центра -- переход атома в возбужденное состояние. Произведение расстояния L (удаления частиц ядра от исходного положения) на м_А представляет его потенциальную энергию, оно естественно пропорционально кинетической энергии Е^к_э

вошедшего в атом электрона и обратно пропорционально массе м_А , закон Мозли.

Lм_А = Е^к_э : м_А ( 28)

Расстояние же L определяет длину волны спектра, излучаемого атомом.

Сверхтекучесть

При сильном охлаждении атомы гелия теряют часть электронов из-за ослабления волн ~рм₊, становятся не инертными, соединяются, образуя жидкость Не11, в которой атомы находятся в пределах действия сил +F₁^о_п

^_F₂^о_п. В жидкости сверх охлажденного гелия Не11 электроны находятся преимущественно в поверхностной области , как у сверх охлажденного проводника. Из-за большой плотности электронов, в поверхностной области сила волн ~рм_-больше волн ~рм_-, исходящих из атомов стенки сосуда, в котором находится Не11. Волны ~рм_- отталкивают электроны. Со стороны стенки сосуда волны ~рм_- слабые, особенно от стенок менее контактных с Не11, поэтому электроны в атомах Не11 смещаются в сторону слабых волн ~рм_-( рис.84 ), что приводит к течи (втягиванию) атомов Не11 по стенке сосуда.

Не11

Рис. 84

Вращение перигелия Меркурия

Известно вращение перигелия Меркурия -- смещение большой полуоси её эллиптической орбиты, медленное вращение вокруг Солнца с течением

времени. Это считалось доказательством справедливости ОТО Эйнштейна на основе здраво не воспринимаемых и осмысливаемых "уравнений кривизны

пространственно-временного континуума вблизи большой массы".

Вращение перигелия Меркурия является следствием силы тяготения, что подтверждается следующим элементарным экспериментом ( рис. 85 ). Железный шарик подвешен на нити над полюсом магнита. Если шарик привести в движение толчком F несколько в стороне (как изображено на

Рис. 85

рисунке) от оси магнита, шарик начинает движение по эллиптической

траектории вокруг полюса магнита. С течением времени большая полуось

орбиты вращается в том же, указанном пунктирной стрелкой, направлении;

скорость вращения пропорциональна величине отношения большой полуоси

орбиты к малой. Если шарик заменить магнитом, противоположным полюсом

S к N , направление вращения сохраняется.

Если же магнит подвесить полюсом N к N, направление вращения большой полуоси будет противоположным.

Распад атома

Частицы N в ядре атома находятся в колебательном движении

относительно друг друга синхронно, одновременно удаляются друг от друга, одновременно сближаются. При одновременном удалении друг от друга происходит рассеивание поля атома в окружающее Пространство, выдох атома, при одновременном сближении, приобретении поля -- вдох.

В нормальном состоянии сила волн дыхания атома слабая ~рм₊^с , но усиливается до ~рм₊^в при возбуждении входом-выходом какой-либо частицы из окружающей среды. Следовательно ^_F₊^~^с_п при слабой волне слабее величины ^_F₊^~^в_п сильной волны.

В возбужденном состоянии атома увеличивается и сила волн ~рм_-. (29)

Частицы N ядра атома колеблются под действием волн ~рм₊ . Амплитуды колебания частиц прямо пропорциональны силе волны ~рм₊и обратно пропорциональны их массе так же, как у атома (12).

А_N = ~рм₊ :м _N(30)

У атома воды О_в в крайнем слое ядра два протона, поэтому амплитуда их колебания наибольшая. При возбуждении атома водыего протоны легко покидают атом, атом воды превращается в атом кислорода.

Атомы, содержащие легкие частицы N (например ядра атома дейтерия) в крайнем слое ядра склонны к легкому распаду.

Амплитуда колебания частиц N в ядре атома разная. Амплитуда частиц, находящихся в центре ядра наименьшая, больше у частиц, находящихся в периферии, наибольшая у крайних. В процессе выдоха атома, ядро вздувается,

его крайняя частица N может оказаться в зоне возникновения силы ^_F₄^о_п , так

как за время движения с большей амплитудой она приобретает дополнительно инерцию ^_J на выход из ядра. При возбуждении атома входом-выходом какой-либо частицы из окружающей среды, возникновении ^_J и усилении ^_F₊^~^с_пчастица N может покинуть атом.

Выход N из атома сопровождается рассеиванием частиц м₊ с большими

скоростями в окружающее Пространство, что приводит к повышению

температуры окружающей среды. Частицы м₊ рассеиваются, как из самой частицы N, так и из атома из-за уменьшения давления г_она них. Рассеивание частиц происходит из-за перехода из зоны большей их плотности в меньшую.

Ядро атома дейтерия, оказавшись вне атома, возбуждающего усиленную волну ~рм_-(29), может распасться на электрон и два протона.

При выходе частиц N из атома уменьшается количество протонов в области нахождения как самого атома, так и частиц; уменьшается сила давления Пространства на м₊ и к атому, и к частицам.

Частицы м₊ испытывают давление к области, содержащей протоны, сила давления пропорциональна количеству протонов (8).

Алексеев Николай Егорович : другие произведения.

Явления Вселенной - это свойство Пространста

Комментарии: 1, последний от 25/05/2022. © Copyright Алексеев Николай Егорович (nikolalexeev@gmail.com) Размещен: 13/03/2017, изменен: 13/03/2017. 434k. Статистика. Статья: Естествознание Скачать FB2		Ваша оценка: