Путенихин Петр Васильевич. Телепортация запутанности

В процессе традиционной "квантовой телепортации состояния" частицы (кубиты) преобразуются в специальной установке, где они последовательно изменяют свои состояния. Если немного видоизменить классическую установку, то можно осуществить "телепортацию состояния запутанности". Это более общий случай телепортации, когда телепортируется не состояние одного кубита, а состояние запутанности пары кубитов, что, вероятно, позволит получить новый интересный результат. Для такой расширенной телепортации в схеме традиционной установки следует поменять местами гейт CNOT и гейт Адамара, как показано на рис.1.

teleportation of entanglement

Рис.1. Установка для телепортации запутанности

Отметим, что изображение гейта CNOT на рис.1 несколько отличается от чаще всего используемого в литературе.

teleportation of entanglement

Рис.2. Схема гейта CNOT

Обозначения входов и выходов использованного изображения гейта полностью соответствуют его традиционной таблице состояний:

Таблица состояний гейта CNOT

teleportation of entanglement

В процессе телепортации принимают участие традиционные персонажи - Алиса и Боб. Пометим кубиты, принадлежащие Алисе, индексами A и C, а принадлежащие Бобу, соответственно, индексами B и D

teleportation of entanglement

Тогда на стороне Алисы исходные, начальные состояния кубитов, участвующих в телепортации запутанности, можно записать следующим образом:

Здесь мы совершаем кажущееся нарушение формализма теории, поскольку фотоны Алисы запутаны с соответствующими фотонами Боба, поэтому, казалось бы, не могут быть описаны собственной волновой функцией. Однако при отсутствии воздействий на фотоны Боба для Алисы её фотоны ничем не отличаются от обычных, незапутанных фотонов, и она может работать с каждым из них как с обычным фотоном. В этом случае независимые фотоны Алисы описываются волновыми функциями:

teleportation of entanglement

Пропустим кубит C Алисы через гейт Адамара. В результате получаем функцию системы

(1)

Раскрываем скобки у правых сомножителей

Раскрываем оставшиеся скобки и собираем однотипные члены уравнения

После группировки и сокращения получаем

Здесь мы в рамках формализма квантовой информатики выполнили хотя и очевидные, но не вполне обоснованные математические операции: совпадающие члены уравнения мы сложили, а члены, имеющие противоположные знаки, сократили. Иначе запись должна была иметь вид:

Но после сокращения получаем выражение

Заметим, что полученная волновая функции выглядит на первый взгляд довольно странно:

(2)

Это состояние не является запутанным, но любое совместное измерение всегда даст нулевую (горизонтальную) поляризацию фотона C. Казалось бы, фотоны независимы, поэтому любому результату измерения A должен соответствовать такой же любой результат измерения C. Но причиной образования состояния (2) является действие гейта Адамара: фотон C в результате попросту перешёл в ортогональное состояние |0_С?.

Пропустим полученную пару (2) через гейт CNOT. Для удобства перепишем новое состояние в матричном виде:

teleportation of entanglement

После прохождения фотонов Алисы через гейт CNOT состояние в матричном виде будет иметь вид:

teleportation of entanglement

В дираковской форме волновая функция теперь уже не может быть представлена как тензорное произведение двух независимых волновых функций фотонов A и C, что означает запутанное состояние этих фотонов (чистое состояние Белла ?⁺, состояние шрёдингеровского кота):

Для контроля проделаем все эти же преобразования в дираковской форме. Используем выражение (2):

Пропустим эту пару через гейт CNOT и сразу же в соответствие с таблицей состояний гейта CNOT получаем то же самое новое состояние системы:

Итак, двумя способами мы получили один и тот же результат: на стороне Алисы фотоны A и C перешли в запутанное состояние. Однако каждый из этих фотонов запутан также и со своей исходной парой, поэтому вследствие унитарности проведенных преобразований неизбежно запутанными оказываются и фотоны, переданные Бобу:

Если Алиса не делает над своими фотонами никаких измерений, то состояние запутанности сохранится и на стороне Боба. Это означает, что фотонам Боба передано запутанное состояние. В этом случае все измерения у Боба фотонов D и B будут давать 100% парных прохождений при любой ориентации поляризаторов.

Если же Алиса произведёт измерение над любым из своих фотонов, то её фотоны перейдут в собственные состояния с разрушением запутанности, и точно так же запутанность разрушится и на стороне Боба. Теперь на стороне Боба при любом положении поляризаторов парных прохождений будет только 50%. Таким образом, Боб мгновенно узнает, что Алиса произвела измерение своих фотонов.

Конечно, можно предположить, что на стороне Боба запутанность может иметь иной вид, поскольку на стороне Алисы фотоны были пропущены через гейт CNOT:

Однако это ничего не меняет по существу. Просто в этом случае парных прохождений не будет вообще, поэтому по-прежнему сохраняется возможность определить изменение состояний фотонов на стороне Алисы. Теперь уже возникает обратный эффект: при отсутствии измерений у Алисы на стороне Боба будут только равновероятные измерения |01? и |10?. Напротив, при наличии измерений у Алисы на стороне Боба будут наблюдаться также и парные прохождения |00? и |11?.

Поскольку изменение состояния запутанности на пространственноподобном удалении является физически детектируемым, то это означает мгновенную, нелокальную передачу классической информации.

Комментарии: 1, последний от 16/10/2019. © Copyright Путенихин Петр Васильевич (pe_put@rambler.ru) Размещен: 29/11/2018, изменен: 29/11/2018. 8k. Статистика. Статья: Естествознание Иллюстрации/приложения: 20 шт. Скачать FB2		Ваша оценка:
Аннотация: Рассмотрена установка для телепортации квантовой запутанности

Путенихин Петр Васильевич : другие произведения.

Телепортация запутанности